Fr. Schwietring: Polarisationswinkel der durchsichtigen inJctiven Krystalle. 42 t 



ein, Avenn die PZinfallsebene eine optische Symmetrieebene des Kristalls 

 ist. Nun liegen die unii-adialen Polaris;) tionsrichtungen stets parallel 

 und senkrecht zur Eintallsebene, es istp, — c, = 90° und sin(p, — pj = i . 

 Die Seliwäcliungskoei'fizienten /Q/y, , /3/„ haben die Form': 



sin(< — c/)ü,) . 



sm (t -+- (p/,) 



p sin\f//, cos(< + f/)/,) sin(/ — (^/j rp sin' c/v, tg .«/, . 



,0/ . = j j lo« 



sin "4//, cos (i — (p;) sin (i -+■ (/)/,) ± sin' (p/, tg s^ 



Avo </)/, , s!^/, , s,, den Normalenwinkel, das Polarisationsazimut und den 

 Winkel zwischen Strahl und Normale bei der ersten oder zweiten 

 gebrochenen Welle bezeichnen und / der Einfallswinkel ist. Wird das 

 Außenmedium so angenommen, daß i^cp/, bleibt, so hat /3/,^, nach 14 

 stets einen von Null verschiedenen Wert. Mithin kann ß, für die 

 erste, parallel zur Einfallsebene polarisierte Welle nicht verschwinden, 

 folglich muß /3j für die zweite, senkrecht zur Einfallsebene polarisierte 

 Welle gleich Null sein. 



Daher geht die allgemeine Bedingung 13 nur für den 

 besonderen Fall, daß die Einfallsebene niclit eine optische 

 Symmetrieebene des Kristalls ist, in die Gleichung von 

 MacCullagh über. Im anderen Falle ist die letztere un- 

 zutreffend; 13 besagt dann, daß der Schwächungskoeffi- 

 zient für die senkrecht zur Einfallsebene polarisierte uni- 

 radiale Welle verschwindet. 



2. 3IacCullaghs Bedingung trilft nur in wenigen Symmetriefällen 

 nicht zu. Es könnte deshalb den Anschein haben, als ob diese Aus- 

 nahmeiälle für die praktische Brauchbarkeit der MAcCuLLAGHSchen Regel 

 ohne Bedeutung wären, um so mehr, als für sie die zweite uniradiale 

 Welle durch die Retlexion ausgelöscht wird und c^ somit experimentell 

 gar nicht in Frage kommt. Eine derartige Vermutung läßt sich in- 

 dessen nicht rechtfertigen, wie eine nähere Betrachtung lehrt. Setzt 

 man für die beiden gebrochenen Wellen unter Berücksichtigung der 

 Unterscheidungsindizes i und 2 : 



l = cos (/) cos 4^ , in = sin 4^ , /(= sin (p cos 4^ , 



shif/) , . , , . , M !<'• 



p^ ^ [sm\f/('',, cos (/) — (i,^sn\(p) — (',,cos\f/|, 



wo q die FortptlanzungsgeschAvindigkeit <ler Wellennormalen bedeutet 

 und die Größen w/.^. die Polarisationskonstanten des Kristalls sind, so 

 ist für einen beliebigen Einfallswinkel" i: 



'■ Vgl. F. Schwietring, a. a. O. S. 323. 



^ Vgl. F. Schwietring, a. a. O. S. 322, 340. 



