Fn. Schwietring: Polarisationswinkel der durchsichtigen inactiven Krystalle. 48H 



Die Bedingung 13 ist ein .spezieller F;ill von 22, denn e, . s, kommen 

 in ilir niclit melir \ or. Also zeigt 22, daß 13 einen l)esondei'en Einialls- 

 ■\vinkel charakterisiert. 



Nach S. 427 fülirt 13 entweder auf c, = c, oder auf /3, = o. Für 

 den ersten Fall geht 22 über in: 



cos (f , — £,) = /3, • /3, . 23. 



Im ZM'eiten Falle ist /3, = o, und e, , e, unterscheiden sich um 90°, 

 daher ist 23 auch hier erfüllt. Demnach ist / auch durch die Be- 

 dingung 23 definiert, in der e, , e^ anstatt der Azimute pj , p^ siuftreten. 

 Die für einen heliebigen P3infallswinkel / zwischen den 

 sechs Größen £,,£,, p, , p, , /3, , /S, bestehende Beziehung 22 geht 

 für / über in eine Beziehung zwisclien nur vier Größen, 

 entweder in /S^ -/S, sin (p, — pj = o oder in cos (s, — £,) = S, •■3, . 



IV. Die geometrische Bedeutung der transformierten 

 NEüMANNschen Bedingung. 



1. Es fragt sich jetzt noch, ob die transformierte NEi^iANNSche 

 Bedingung 13 eine so bequeme geometrische Deutung gestattet, wie sie 

 bei MacCullagh möglich ist. In der Tat ist auch dieses der Fall. Es 

 ergibt sich aus dem auf S. 423 erwähnten NicuMANNSchen Satze, daß 

 eine gewisse unter dem Winkel i' = /'* einfallende, geradlinig polari- 

 sierte Welle W mit dem Polarisationsazimut e' die rellektierte Am- 

 plitude Nvdl aufweist. Am leichtesten läßt sich das veranschaulichen, 

 w'enn die Einfallsebene mit einer optischen Symmetrieebene zusammen- 

 fällt: dann wird eine senkrecht zur Einfallsebene polarisierte einfallende 

 Welle nicht retlekticrt, es ist fo^ = o. Ist indessen die Einfallsebene 

 nicht eine optische Symmetrieebene des Kristalls, so kann für W" die 

 Polarisationsrichtung p' nach der Reflexion nur die zu der Polarisations- 

 richtung p senkrechte Lage haben, die einfallendem natürlichen Lichte 

 entspricht. Die NEi:>rANNsche Rechnung von S. 424 lehrt nämlich, daß 

 nach einer solchen Richtung p' laut 2 jede Amplitudenkomponente 

 B^, vei'schwindet. Welche Polarisationsrichtung (\' besitzt nun W in 

 der einfallenden W('llenel)ene A\' ? Alle Polarisationsriehtungen von 

 W^. sind durch die Reflexion der Richtung p in der reflektierten Wellen- 

 ebene W,. zugeordnet, sie unterscheiden sich jedoch ^■oneinander durch 

 die zugehörigen Schwächungskoeffizienten. Diejenige Richtung q von 

 W^, , zu der der größte Schwächungskoefflzient gehört, wird p dabei 

 in besonderem Maße entsprechen ; alle übrigen Richtungen von W^. 

 Averden nur deslialb nach p gedreht, weil die Amplitudenkomponente 

 nach der zu p senkrechten Richtung p' verschwindet. Demnach muß 



