668 Sitzung der pliysikaliscli-niatheinatischen Classe vom 15. Juni 1911 



Luftplatte senkrecht hindurchgingen. Der Gangunterschied der inter- 

 ferierenden Strahlen ist infolge ihrer schiefen Inzidenz nicht gleich 

 der doppelten Dicke der Luftplatte 2d, sondern gleich 2 d cos tp, worin 

 coscp zwischen i (für den Zentralstrahl) und 0.985 (für den Randstrahl) 

 schwankt und im Mittel etwa 0.993 beträgt. Zweitens erfährt der 

 Verlauf der Interferenzkurve infolge des mangelnden Parallelismus der 

 Strahlung eine Veränderung in dem gleichen Sinne, in welchem eine 

 Verminderung der Homogenität auf die Form der Kurve einwirken 

 würde. Diese Änderung ist aber hier von so geringer Größe, daß ihr 

 Einfluß A^ernachlässigt werden kann. Dagegen müssen sämtliche aus der 

 Lage der Maxima und Minima der Interferenzkurven unter der Annahme 

 senkrechten Durchgangs der Strahlen durch die Luftplatte berechneten 

 Wellenlängen mit dem Korrektionsfaktor 0.993 multipliziert werden. 

 Mit der neuen Quarzlinsenanordnung wurden die folgenden Inter- 

 ferometerkurven aufgenommen : 



1. für die Strahlung der Quarzquecksilberlampe unfiltriert 

 (Kurve a, Fig. 2); 



2. für die durch 2 mm amoi*phen Quarz filtrierte Strahlung der 

 Quarzquecksilberlampe (Kurve b, Fig. 3); 



3. für die Strahlung der Quarzquecksilberlampe, filtriert durch 

 schwarzen Karton von 0.4 mm Dicke (Kurve r, Fig. 4). 



Als Abszissen sind die Dicken der Luftplatte des Interferometers in 

 Trommelteilen ( i Teil =: 5.23 |u), als Ordinaten die beobachteten Aus- 

 schläge des Mikroradiometers aufgetragen. Für geringe Dicken der 

 Luftplatte (unter 0.03 mm) wurde wie früher die Dickenbestimmung 

 nicht mit Hilfe der Trommelteilung, sondern auf optischem Wege durch 

 Abzählen von Interferenzstreifen senkrecht einfallenden Natriumlichts 

 vorgenommen. 



Infolge der erheblich größeren Dicke der im Strahlengang befind- 

 lichen Quarzschicht tritt bei den hier beschriebenen Versuchen der 

 Einfluß der von den Quarz wänden der Lampe herrührenden relativ kurz- 

 welligen Strahlung gegenüber der langwelligen Strahlung des Queck- 

 silberdampfes selbst viel mehr zurück, als dies bei der früher benutz- 

 ten Linsenanordnung der Fall war. Hierauf und auf die höhere Be- 

 lastung der Lampe ist die Tatsache zurückzuführen, daß jetzt die Lage 

 des ersten Minimums der Interferenzkurve auch ohne Anwendung eines 

 besonderen Strahlenfilters erst bei etwa 10 Trommelteilen beobachtet 

 wird (Kurve a) und daß die entsprechende Kurve im Gegensatz zu 

 unsern früheren Versuchen einen verhältnismäßig glatten Verlauf zeigt '. 



' Das er.ste Stück der Interferenz.kurve a ist in Fig. 2 vveggelas.seii. Der Dicke 

 Null der Luftplatte entspriciit der Ausschlag u =: 54.7 inni. 



