Rubens u. O. von Baeyer: Lanf^wellige Straliluijf>- der Quecksilberlainpe. 671 



der Kurve h, wie 2 : i und im Fall der Kurve r, wie 3:1. Diesen 

 beiden gedämpften Sinuswellen entsprechen zwei Strahlenkomplexe 

 von der mittleren Wellenlänge 



^. = 33 X 2 X 523 X 0.993 f^ = 343 f^ 



A3=2iX2X5.23X 0.993 i<^ = 218 jt^ 



Offenbar wird, wenn die langwellige Quecksilberdampfstrahlung die 

 Platte aus amorphem Quarz oder schwarzem Karton durchdringt, stets 

 das kurzwelligere Strahlenbündel stärker absorbiert als das langwelligere. 

 Im letzteren Falle ergibt sich das Intensitätsverhältnis der beiden Strah- 

 lenbündel, welches mit dem Verhältnis der Anfangsamplituden der 

 beiden Sinuswellen der Kurve r, übereinstimmt, gleich 3:1. Dieses 

 entspricht einer mittleren Wellenlänge des gesamten, den schwarzen 

 Karton durchdringenden Strahlenkomplexes von ^12 fx, was mit dem 

 früher erhaltenen, aus dem ersten Minimum der Interferometerkurve 

 berechneten Wert gut übereinstimmt. 



Daß in der Kui've a die Tiefe des ersten Minimums den aus der 

 AiRYSchen Formel berechneten Wert bei weitem nicht erreicht, ist schon 

 aus dem Grunde erklärlich, weil hier der Quecksilberdampfstrahlung 

 noch die sehr inhomogene Strahlung der heißen Quarzwände in er- 

 hel)licher Stärke beigemischt ist, welche für sich betrachtet bei 5 — 6 

 Trommelteilen ein Minimum, bei 10 — 11 Trommelteilen ein Maximum 

 der Interferenzkurve bewirken würde. Es ist jedocR auffallend, daß 

 auch bei den Interferenzkurven h und c, die Tiefe des ersten Minimums 

 keineswegs dem aus der AiRVSchen Formel berechneten Werte ent- 

 spricht, sondern erheblich dahinter zurückbleibt, wenn man annimmt, 

 daß es sich hier nur um die beiden Emissionsgebiete mit den mitt- 

 leren Wellenlängen 343 c^ und 218 (>i handelt. Es kann daher keinem 

 Zweifel unterliegen, daß die betrachtete Strahlung noch andere Wellen- 

 längengebiete enthält, welche aber wegen zu geringer Stärke oder zu 

 großer Inhomogenität an der Interferenz nicht merklich teilnehmen 

 und im wesentlichen nur eine Parallelverschiebung der Interferenz- 

 kurve nach Seite der größeren Ausschläge bewirken. Daß es sich hier 

 nicht um kurzwellige Strahlung handeln kann, geht aus der Tatsache 

 hervor, daß die Durchdringungsfähigkeit der Strahlung, welche bereits 

 durch eine 0.4 mm dicke Kartonschieht hindurchgegangen ist, mit 

 der Zahl der eingeschalteten Karton platten nur sehr langsam zunimmt. 

 Die entsprechenden Zahlen sind in der folgenden Tabelle i enthalten. 

 Die benutzten Kartonplatten waren aus derselben Tafel geschnitten 

 und erwiesen sich ihrer Wirkung nach als nahezu gleichwertig. Die 

 Einschaltung der Platten in den Strahlengang geschah stets in un- 

 mittelbarer Nähe des Diaphragmas F. 



