672 .Sitzung der physikaliscli-niatiieinatischen Classe vom 15. Juni 1911. 



Tabelle i. 



Die Durchlässigkeit D, bezieht sich stets auf sämtliche eingeschaltete 

 Platten, während D^ die Durchlässigkeit der neuhinzugekommenen 

 Platte für denjenigen Teil der Strahlung ausdrückt, welcher durch 

 die übrigen Platten bereits hindurchgegangen ist. Die Durchdringungs- 

 fähigkeit der Strahlung ist aus dem Wert von B, zu ersehen, welcher, 

 nachdem erst eine Kartonplatte eingeschaltet ist, kaum noch wächst. 

 Da man nun annehmen muß, daß der Karton eine mit zunehmender 

 Wellenlänge steigende Durchlässigkeit besitzt, so wird man zu dem 

 Schlüsse geführt, daß die an der Interferenz nicht merklich teilnehmende 

 Strahlung, welche in der durch schwarzen Karton filtrierten Emission 

 der Quarzquecksilberlampe außer den beiden Strahlenbündeln von 2 1 8 f^ 

 und 343 ju mittlerer Wellenlänge noch vorhanden ist, jedenfalls dem 

 Spektralgebiet oberhalb 200 |W angehören muß. 



Vergleicht man die von uns aufgenommenen Interferenzkurven a, 

 h und c, mit den entsprechenden aus der Superposition zweier gedämpfter 

 Sinuswellen entstandenen Kurven r?,, b^, c^ genauer, so erkennt man übri- 

 gens, daß die Übereinstimmung keineswegs eine innerhalb der Fehler- 

 grenzen vollkommene ist. Während die Lage des Minimums C bzw. C, 

 der beobachteten und berechneten Kurven gleich gewählt ist, zeigt sich 

 in allen berechneten Kurven das Maximum A^ gegen A nach links, das 

 Maximum B^ gegen B nach rechts verschoben. Durch Annahme eines 

 dritten Emissionsgebietes von größerer Wellenlänge (etwa 600 |u) ließe 

 sich diese Diskrepanz zwischen beobachteten und berechneten Kurven 

 beseitigen und auch in den übrigen Teilen der Interferenzkurve eine 

 vollkommene Übereinstimmung erzielen. Indessen läßt sich dasselbe 

 Ziel auch ohne Anwendung eines dritten Emissionsgebietes erreichen, 

 wenn man die willkürliche Voraussetzung fallen läßt, daß die Energie- 

 verteilung innerhalb der beiden P]missionsgebiete bei A, = 343 fx und 

 Aj = 2 I 8 f>i durch eine Resonanzkurve von der Form 



*. = *, 



A. — A 



dargestellt wird. 



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