14 
M. Weber, de 
en mesure magnétique, et par suite, en 
Hud 
271100 
mesure mécanique, de 
o 
2? 
SL EON 
283433 a, grandeur qui 
dépasse notablement 
ad. 
v 
Il va sans dire que ce réæsultat ne peut étre considéré que 
comme approximatif, puisque nous åvons supposé une conducti- 
bilité constante, c'est-å-dire une homogénéité qui n'existe pas dans 
la ræéalité, Mais le résultat principal, savoir que tous les bons 
conducteurs de I'électricité absorbent å un haut degré 
la lumiére præsente, on le sail, un accord remarquable avec 
Pexpérience. 
Lorsque la conductibilité électrique £ est trés petile, les 
équations (7) donnent 
,— 3æk 
a 
On a trouvé plus haut pour le cuivre 
E 983433, 
a 
mais la conductébilité de tous les corps transparents est, comme 
on sait, incomparablement moindre, et si nous en exceptons les 
corps fluides, od Vaction chimique et la mobilité des molécules 
jouent un råle si important qu'il devient en réalité impossible ici 
d'en déterminer la conductibilité, nous trouvons que, pour tous 
les autres corps transparents, la conductibilité est un si grand 
nombre de millions de fois plus petite que celle des métaux, que 
le coefficient d'absorption 2 disparait en méme temps que le der- 
nier terme des équations (B), ce qui les rend complétement iden- 
liques avec les équations de la lumiére, Par conséquent, de méme 
que la bonne conductibilité des métaux nous permet d'en conclure 
qw'ils sont opaques, de méme nous pouvons conclure réciproque- 
ment de la plus faible transparence d'un corps, qu'il est, rela- 
tivement aux mélaux, un irés mauvais conducteur du courant 
électrique, résultat que lV'expérience a éomplétement confirmé. 
Aprés avoir ainsi démontré qu'en partant des équations (A), 
qui renferment les lois des courants électriques constatées par 1'expé- 
rience, on peut arriver aux équations différentielles (B), qui mon- 
trent que les courants électriques se comportent sous tous les 
rapports comme les vibrations lumineuses, j'ai trouvé qu'on peut 
