91)0 Sit/.iing der pliysikaliscli -matheinatisclien Classe vom 21. October. 



und es folgt somit nach der frülier gegebenen Definition 

 die Kraft als die einzige zu jedem kinetischen Potential ge- 

 hörige und für Einführung beliebiger Zwangsbedingungen 

 existirende adjungirte Function des kinetischen Potentials. 

 Ist nun allgemein das kinetische Potential H eine Function der 

 3?^ Coordinaten und ihrer nach der Zeit genommenen Ableitungen bis 

 zur v""" Ordnung, so definire man die v Functionen 



dH d dH 



,_,/ dH _ ^/ dH v{v — i) d' dH 



\ -> -1 -3 



dH _ <i dH d' dH _ d' Bü _ __ d-' dH 



'dr~^Ttdr'^^Wdr'~'^^W^~-'-'^^~'^ ^'W^W^ 



als Bewegungsmomente i'", 2'", ... v'" Ordnung, und es zeigt zu- 

 nächst die Gleichung (9) wieder, dass die Bewegungsmomente 

 der V verschiedenen Ordnungen adjungirte Functionen des 

 kinetischen Potentials sind; sieht man daher von den so defi- 

 nirten v Bewegungsmomenten eines Systems ab. so l)leibt nur noch 

 zu j edem kinetischen Potential und bei Einfühnmg beliebiger Zwangs- 

 bedingungen als einzige adjungirte Function der Ausdruck 



dH^_d^dH ^dH^_ d' dH 



übrig, welcher oben die Definition der Kraft eines vermöge des kine- 

 tischen Potentials H bewegten Systems lieferte, und wir können so- 

 mit sagen, die Kraft ist von den v Bewegungsmomenten ab- 

 gesehen die einzige, zu jedem kinetischen Potential gehörige 

 und für willkürliche dem freien System auferlegte Zwangsbe- 

 dingungen existirende adjungirte Function des kinetischen 

 Potentials. 



