1126 Sitzung der physikalisch -niatheinatisclien Classe vom 16. December. 



Kugelwellen von bestimmter Polarisationsrichtung im Vacuum immer 

 und überall dargestellt durch die Ausdrücke: 



d\F 1 d^F 



dxdz c dy^t 



dydz C dx^t 



d^F 1 d^F 



^-^-^ ^=« 



oder mit Einführung von Polarcoordinaten r, ^, w: 



X ^ r cos CO sin ^ y = >" sin (^ sin ^ z :^ r cos ^ 



X 



Y: 



Z 



A' = 



1 S^F 3 dF 





z = 



sui 00 sin > cos ^ 



1 d^F . ^ 1 i^F , , ^ 



-, -— sm'* > + - -- (1 - 3 cos- J?) 

 c- dt- r dr 



1 d^F 



C drdt 



sm 00 sin J>- 



„ 1 d^F 



jy = ;r-77- cos CO sin ^ 



c tirdt 



N= 0. 



(2) 



§2. 



Die allgemeine Lösung der Diiferentialgleichung (i) ist: 



d. h. der Vorgang im Hohlraum besteht in der Übereinandei'lagerung 

 einer nach aussen und einer nach innen fortschreitenden Welle, und 

 jede Componente der elektrischen und der magnetischen Kraft bildet 

 sich durch algebraische Addition der entsiirechenden auf die beiden 

 Einzelwellen bezüglichen Componenten. Die Functionen cp und \^ nebst 

 ihren Diiferentialquotienten nehmen wir als endlich und stetig an. 



Wir wollen nun die nach aussen fortschreitende Welle, welche 

 durcli die Function (p l)estimmt wird, näher betrachten und dabei 

 gleich eine Voraussetzung einführen, die wir überall im Folgenden 

 festhalten werden : dass die Längen sämmtlicher in dem betrachteten 

 Wellenzug enthaltenen einfachen Wellen klein sind gegen den Radius ?R 

 der Hohlkugel, oder, deutlicher gesprochen, dass für alle Zeiten 



3{ 



\v(t) klein gegen 



dt 



9V), 



(4) 



