Planck : Über iri'eversible Strahlungsvorgänge. 112/ 



dann vereinfachen sicli die Gleichungen des elektromagnetischen Feldes 

 für alle Punkte, deren Abstand r vom Kugelmittelpunkt von derselben 

 Grössenordnung ist wie der Radius SR, und wir erhalten dann für die 

 Kräftecomponenten der nach aussen (ß) fortschreitenden Welle aus (2) 

 und (3): 



cos o) sin p cos ; 



Y„ = — <p"\( I sin w sin Jj- cos Jj- 



c^r \ c I 



Za = 7r^"\t I sin^ ^ 



c-r \ c / 



r 1 ///,'■ \ • 



-L„ = <? \t sin 00 sin ^ 



c-r \ c j 



1 / r\ 



Ma = -r- 9 \t I cos cü sin ^ 



c^r \ c ) 



K = 0. 



Daraus ergibt sich auch die Energiestrahlung nach aussen , d. h. die- 

 jenige Energie, welche durch ein Element der der Kugelfläche mit dem 

 Radius r in der Zeit dt nach aussen strömt: 



— dtda \{YaN^-ZaMa) sin^ cos co + {Z^L^-XaN^) sin Jr sin 00 + (X„3/„-yoi„) cos^j 



und durch Integration über alle Elemente da- der Kugelfläche: 



Wir wenden uns nun zunäclist zur Beti'achtung des einfachen 

 Falles, dass der Hohlraum ganz leer ist. 



Zweiter Abschnitt. 



Holilkugc4 ohne Resonator. 



^ 3- 

 Zu den im vorigen Abschnitt aufgestellten Gleichungen treten 

 noch die für den Mittelpunkt und für die Oberfläche der Kugel gültigen 

 speciellen Bedingungen. 



Da zunächst im Mittelpunkt der Kugel die Kräfte nicht unendlich 

 werden können, weil dieser Punkt im vorliegenden Fall mit zum elektro- 

 magnetischen Felde gehört, so folgt für ?• = aus (3) für alle Zeiten: 



cp{t) + xb{t)=^0 



sin'^ ^ 



