1128 Sitzung der physikalisch -matlieniatischen Classe vom 16. December 

 und daher allgemein: 



U- — l-cpl^ 



(6) 



d. h. die Kugelwelle gelit im Mittelpunkt der Kugel gewissermassen 

 durch sich selber hindurch, der Mittelpunkt bildet einen »Brennpunkt« 

 der Welle. Für die nächste Umgebung des Mittelpunkts, d. h. für 

 kleine Werthe von r, erhält man: 



ebenso : 



9(^-7) =9(0- ^: 9'(0 + .J, 9"(<) - ^3 <?'"(') + • • 



^y + 7) = 9(0 + 1 9'(0 + 1^ 9"(0 + £s v"'(0 + 



und daraus : 



^=-79(0- 3^3 <p"'(o- 



Es bleibt also in der That die Function F und mit ihr auch alle Kraft- 

 componenten im Kugelmittelpunkt endlich und stetig, und zwar sind 

 nach (2) die Werthe der letzteren für r = 0: 



A'^o = io = j 



Fo = 3/„ = o( 



^0 = ^9(0 ] 



§4- 

 Gehen wir nun über zu den an der Oberfläche der Kugel gül- 

 tigen Grenzbedingungen. Damit die Oberfläche vollkommen spiegelt, 

 wollen wir annehmen, dass sie aus absolut leitender Substanz gebildet 

 ist. Dann verschwindet an der Kugelfläche vom Radius ?R für alle 

 Zeiten / die tangentielle Componente der elektrischen Kraft, oder es 

 ist für r ^ 5R immer: 



A' cos Jj cos tu + y cos p siniji — Z sin jj ^ 

 oder aus (2) nach gehöriger Vcreinfaclnuig: 



Berücksichtigt man nun die unter (4) eingeführte Voraussetzung, 

 so lautet die Grenzbedingung einfacher: 



oder, zweimal nach / intcgrirt, mit Weglassung der unwesentlichen 

 Integrationsconstanten : 



F!R = (10) 



