Planck : Über irreversible Strahlungsx orgänge. 1 1 i) Ö 



menfällt, so stellen die Gleichungen (i) und (2) des § i für alle Punkte 

 des Hohlraums, deren Abstand r vom Centrum gross ist gegen die 

 Dimensionen des Resonators, einen elektromagnetischen Strahlungsvor- 

 gang dar, und es handelt sich nur darum , den Ausdruck der Func- 

 tion F für den vorliegenden Fall zu bestimmen. 



§9- 



Die Grenzbedingungen lauten hier wesentlich anders als im vorigen 

 Abschnitt. Da die Function F auch hier nur von r und von t ab- 

 hängt, so besteht der ganze Vorgang wieder aus der Übereinander- 

 lagerung zweier Kugelwellen, deren eine sich nach innen und deren 

 andere sich nach aussen mit der Geschwindigkeit c fortpflanzt. Aber 

 die letztere Welle ergibt sich hier nicht, wie oben § 3, aus der ersteren 

 dadurch, dass die nach innen fortschreitende Welle im Mittelpunkt 

 der Kugel einfach durch sich selber hindurchgeht, sondern sie hängt 

 auch noch ab von den Vorgängen im Resonator, welcher vermöge 

 seiner Schwingung fortwährend besondere Wellen emittirt. Wir haben 

 hier einen Specialfall der von mir frülier analysirten Resonanzvorgänge 

 und woUen ihn daher direct nach der dort entwickelten allgemeineren 

 Theorie, auch unter möglichster Beibehaltung der Bezeichnungen, be- 

 handeln'. 



Demnach haben wir in der Umgebung des Resonators eine »pri- 

 märe«, erregende, und eine »secundäre«, emittirte, Welle zu unter- 

 scheiden, die sich einfach übereinander lagern, also: 



F^FM + F(^). (18) 



Die primäre Welle i^'''* verhält sich allenthalben endlich und stetig, 

 auch am Orte des Resonators; sie streicht über ihn hinweg, als ob 

 er gar nicht vorhanden wäre. In dem hier vorliegenden Falle ist sie 

 eine Kugelwelle, was sie im Allgemeinen nicht zu sein braucht. Da 

 wir nun im vorigen Absclmitt den Fall einer Kugelwelle behandelt 

 haben, die über den Mittelpunkt der Kugel hinwegstreicht, ohne dort- 

 selbst unendlich oder unstetig zu werden, können wir das dort ge- 

 wonnene Resultat hier direct verwertlien und, ganz wie in Gleichung (6), 

 schreiben : 



F<<p) = -—^ J- ~!^ ^. {19) 



Die secundäre Welle dagegen ist immer eine Kugelwelle mit dem 

 Resonator als Mittelpunkt: ihr Ausch'uck ist immer von der Form: 



' Diese Berichte. Sitzung vom 20. Fel)ruar i8()6. vS. 155. — AVied. Ann. 60. 

 S.582.1897. 



