1138 Sitzung fler phvsiknlisch-iii.-itliciiMtisi'litMi flasse vom 16. necfinlitM'. 



und dann durch Substitution dieses Wertlies in die rrstc (ihMcliunn' 

 luid Trennung des Reellen vom Imaginären: 



^ (2TrkX' ... -2 f2!TkY ■ 

 — 2 A sui- TTK + L I -^ J 2 sui- TT« - — ^ I -3^ I sni 27r/t = 



sowie : 



, , (-iTTk-Y . , 2 {27rkY . ., , 4 (^TtkY 



A sni ink — L I -^r- I sm •27rk I ^^- | 2 siu- nk ^ ; I -7^ I . 



\ i. I 3e» \ i / 3c' \ % J 



Beide Bedingungen werden zugleich erfüllt, wenn man setzt: 



oder mit Rücksicht auf (23): 



Jede Constante k, welche diese Gleichung befriedigt, entspricht 



einer particulären Lösung der Gleicliungen (22) und (24). Aus den 



oben angenommenen Werthen von cp und / ergeben sich nämlich durch 



Voransetzung eines willkürlichen complexen constanten Coefficienten 



und Addition ziu* conjugirt imaginären Grösse als eine reelle Lösung 



der Aufgabe die Ausdrücke: 



„ (2Trkt \ \ 



^(t) = Dcosl^^ p\ 



9 (26) 



f(t) = -2/>siii(7r/i-)-siul-^^^ + 7rÄ--^j ) 



Dabei sind die Constanten B (positiv) und ^ ganz willkührlich. Man 



erhält also eine einfach periodische Schwingung mit der Periode . 



Die Function cp(/) liefert nach (21) die den Resonator erregende elek- 

 trische Kraft: 



während f(t) das elektrische Moment des vom Resonator gebildeten 

 Dipols zur Zeit t bedeutet. 



§ 12. 

 Wir wollen nun zunächst die Frage behandeln , ob der betrachtete 

 Vorgang aucli in umgekehrter Richtung verlauten kann, d. h. ob die 

 aufgestellten Gleichungen auch einen Vorgang zulassen, bei dem von 

 einem bestimmten Zeitpunkt ab für spätere Zeiten die elektrischen 

 Kräfte im ganzen System die nämlichen, und die magnetischen Kräfte 

 in Folge dessen die gerade entgegengesetzten Werthe besitzen wie bei 

 dem wirklichen Vorgang für die entsprechenden früheren Zeiten. 



