1144 Sit/iiii.ij,- diM' pliysikiiliscli-niMlIicinalisclHMi CIiism' vom 10. DcccmiIm 



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Ivürzuiii;' setzt: 



:r.,.,(t"('-:)-.)r 



oder, wenn man zur Ahlvür/.uiii'' setzt; 



und: 



Die Auslühnaig der yu.'idrinuii;' und wcitore BelKindluuy dieses 

 Ausdrucks auf genau demselben Wege wie in § 5 ergibt schliesslich 

 als »Strnidungsintensität« für die Kugollläche vom Radius /• zur Zeit /: 



wdbci A dui-cdi die (Ucichung (30) definirt ist, oder: 



■J — l>^(,: +y A,s\u ^ y- I />'„ cos ^ U- . 





(33) 



Nin- wenn der Ausdruck von ./ schon l'ür massige Werthc von a zu 

 einem bestinmiten Werth convergirt. kann man von einer Strnldnngs- 

 intensität in bestimmtem Sinne reden, da sonst die Schwankungen der 

 Strahlungsintensität von gleicher (irrisscncu-dnung werden wie di(^ Perio- 

 den der Partialsclnvingnng(Mi. 



Das Anfangsglied der Reilie für ■/ (Mi1s]u-ich( \\ied(>r der Summe 

 der Strahlungsintensittäten aller cuizelncn Partialscliwingungen, die t'oef- 

 ficienten A^ und B, aber, welche die Alihängigkeit der Strahlungsinten- 

 sität von Ort und Zeit bedingen, sind hier nicht, wie in (Jlcichung (17). 

 constant, sondern sie ändern sich an einem bestinmiten Orte mit der 

 Zeit, und zwar langsam, da A immer klein gegen a ist. Die Strahlungs- 

 intensität ist also im Allgemeinen nicht i)eriodisch. wie im Falle der 

 leeren Ilohlkugel. Doch erstreckt sich die AbwcMchnng von der Perio- 

 dicität nur auf diejenigen Partialschwingungen . welche der Eigen- 

 schwingung des Resonators nahe liegen; denn fiir alle übrigen ist nach 

 der Gleichung (30) A nahe = 0, und somit das \'orhandensein des Reso- 

 nators ganz irrelevant. Ebensowenig wie der Resonator auf solche Wellen 



