welche drehbare Planscheiben in sh'ömendem Wasser annehmen. 27 



Dieses verbietet sich indessen dadurch, dafs nach dem Eintritt des Gleich- 

 gewichts, oder wenn die Scheibe die passende SteHung gegen die Strö- 

 mung eingenommen hat, sie alsdann von der letztern in gleicher Weise 

 getroften wird, als wenn sie sich gar nicht drehn könnte. In diesem 

 Fall ist es aber nicht statthaft, an dem Punkt, der nunmehr seine Be- 

 deutung verloren hat, eine plötzliche Aenderung des Gesetzes einzu- 

 führen, vielmehr nul^^ dasselbe Gesetz über beide Flügel sich aus- 

 dehnen. 



Nennt man den Abstand eines Punktes von der Drehunssachse x, 

 und den darauf wirkenden Druck y, so müssen jedenfalls die beidersei- 

 tigen statischen Momente einander gleich sein. Demnächst rechtfertigt 

 sich auch die Einführung der Bedingung, dafs an dem stromabwärts ge- 

 kehrten Ende der Scheibe der Üeberdruck aufhört, also für x = — b, 

 y = wird. In Wasserleitungs-Köhren zeigen dieses wenigstens die Piezo- 

 meter, und für solche erklärt sich die Erscheinung auch durch die all- 

 gemeinen hydrodynamischen Gesetze. Endlich ist zu beachten, dafs es 

 sich in dieser Untersuchung nicht um die absoluten Werthe der Pressun- 

 gen handelt, vielmehr nur um ihre relative Gröfse, wie dieselbe in ver- 

 schiedenen Entfernungen von der Achse sich darstellt. Man darf hier- 

 nach dem Druck, der die Achse trifft oder der zu x = gehört, einen 

 beliebigen Werth beilegen, und es empüehlt sich, denselben gleich sin f 

 zu setzen, um bei Zusammenstellung der Pressungen auf dieselbe Scheibe, 

 wenn sie verschiedene Richtungen gegen den Strom einnimmt, passende 

 Vrrliältnisse zu erhalten. 



Wenn ich nun die einfachste Form 



y = p -j- qx -+- rx- 



wähle, so ist nach Vorstehendem 



p = sin (p 



und indem für .t = — b auch ^=0 sein soll, so hat man 



= sin (j> — qb-\- rb- 



