Die Zeitreduction in der Gyldén'schen Theorie. 3 



-J- y -\~ R = — m' . h x . rfcos (2 v — 3|iv -\- [iqv -\-ri — 



— 3 nT — 3 B) 



— m' . b 2 . r\r\ . cos (v — 3 (av -f- çv — |uç'v -\- 

 (5) -f n — ri — 3 nT — 3 B) 



— 2 m'. a x . Tr( sin (2v — 3 jav -f- [iqv + 

 -fV — 3 nT — 3 B) dv 



— 2 m'.a 2 . fnrjsin (v — 3|uv + Çv — juç'v -+- 

 _j_ n — J — 3 nT — 3 B) dv 

 wo 



P = m' . b 1 .r\. cos (2v — 3 (av -f (aç'v -{-ri — 3 nT — 

 -3B) 

 + m' . b 2 . ruf. cos (v — 3uv-j-Çv — [ic,'v-{-7i — ri — 

 — 3 nT — 3 B) 



Durch Ausführung der auf der rechten Seite von Gleichung 



(5) angezeigten Integrationen, und zwar in partieller Weise, 

 gelangte man zu folgendem Ausdruck: 



d 2 R , fi ,/. 2a, V > 



__ +R== _ m | Pi _ 2 _^ + ^ j, n , C0S(2v _3 HV + 



-f (iq'v + ri — 3 nT — 3 B) 



( 6 ) 'L 2a * \ f 



- m ( b 2 - 1 _ 3 ^ + ^_^ )-nn-cos(v-3^v + 



+ qv — (aq'v + n — ri — 3 nT — 3 B) 

 mit den Zusatzgliedern: 



~ 2- 6 3 m H + ^/ n/ - Sin ( 2V ~ 3 ^ V +~ ^' V + * " 3nT ~ 



6m'a 2 f ' ■ I Q i » , 



-î_3 M -fç_^J nn .sm(v-3 H v + qv-^v-f- 



+ 7î _ 7T '_3 nT _3B)-^^.dv 



Bei der Ausführung der Integration wurden r\, jt, r\ und 

 n als constant angesehen. Wir können diese Voraussetzung 



