184 V. Bjerknes. 



( ) 6 = arc tg ~ „ . , ,.,„ , ,„ ' 



hvor B har modsat fortegn af A, og hvor & ligger mellem 

 n Tt 



16. Betingelsen for at resonans skal indtræde 

 Forandrer man en af størrelserne a eller &, altsaa en leders 

 svingetid, saa vil amplituderne A og B forandre sig. Resonans- 

 fænomenet bestaar deri, at disse amplituder har et maximum, 

 naar svingetiderne er ens, a = h. I udtrykkene for amplituderne 

 er rodstørrelsen i nævnerne fælles. Denne rodstørrelse har et 

 minimum, naar 



6 = /a2_(^_y3)5 



eller 



a = /h^-^{a—ßY. 

 Dette minimum indtræder kun ved ens svingetid, forsaavidt 

 kvadratet af a — ß kan sættes ud af betragtning mod kvadratet 

 af a eller af h. Dette er altsaa betingelsen for, at resonansen, 

 som ved experimenterne stiltiende forudsat, skal indtræde ved 

 ens svingetid. Benyttes denne betingelse, saa kan udtrykket 

 for amplituderne skrives noget simplere: 



51 



A = — B = 



/{62— a2)2_^5(fl._/5)2 (?,2+a2) 



17. Om dæmpningen i de to ledere. Beregningen 

 af resonanskurven kan gjennomføres exakt ved hjælp af oven- 

 staaende formler. Regningen indeholder ingen vanskeligheder, 

 men resultatet bliver for kompliceret til at være nyttigt. Vi 

 vil derfor strax benytte os af en simplifikation, som fremkommer 

 derved, at dæmpningen i den primære leder maa være 

 sterk mod dæmpningen i den sekundære. 



De os bekjendte aarsager til dæmpningen er modstanden 

 i ledningen og energiudstraalingen, og begge maa være størst i 

 den primære leder. 



