Om elektricitetsbevægelsen i Hertz's primære leder. 199 



valgte vi i forrige tilfælde, fordi rumrnet omkring den primære 

 leder var i en tilstand af elektrostatisk spænding, saa at kraften 

 ved tidspunktet t-- begyndte med at synke ned fra en maxi- 

 malværdi. Her begynder kraften ved tidspunktet t' =^ at 

 vokse op fra værdien 0. Dette indeholder i sig den forudsæt- 

 ning, at bølgen forplanter sig gjennem et neutralt rnm. At saa 

 virkelig vil være tilfælde i større afstand fra den primære leder, 

 skal vi i et senere afsnit bevise. 

 Løsningen af opgave (5) er: 

 (5') cp^ = Åe-''*' sin [at -j-a) -i- Be- ^^' sin (ht + &'), 



hvor 



31 



/(&2 -f- (a — /3)2 — «2) 4- 4a'2(^a — ß)^ 



(6) 



2a{a — ß) 

 a=arctg ^^^^^_^^^ 



jy a 2Ï 



^ /(Ô2 + (a — /î)2 — «2) _|_ ^fj2(^ _ ßy 

 2a{a — ß) 



Fortegn og kvadranter kan bestemmes paa følgende maade: 

 Ä har samme fortegn som a — ß^ B det modsatte; buerne a 

 og h er positive og ligger mellem og n. 



Indføres den gamle variable t, saa antager q}^ formen: 

 (p-^= Ae~"^^~'*^^ sin{at-\-a^x-\-d) 



hvor, svarende til relationerne (v), 

 ( \ ß h 



og hvor forøvrig J. og 5 er gi vet ved relationerne (6). 

 For at bestemme q)^ substituerer vi 



t = t'-\-—. 

 v 



Opgaven reduceres da, paa fortegnet for cp nær, til opgaven (5). 

 Løsningen bliver altsaa følgende, idet vi strax vender tilbage 

 til den variable t\ 



