Om elektricitetsbevægelsen i Hertz's primære leder. 21 5' 



■C 00 



x_ x_ 



v v 



Udtrykket kan først transformeres paa følgende maade: 



00 00 00 



J =J(p i^dt-^J(p2^ dt-\-2j(p ^cp^dt 



XX x 



v v v 



De to første integraler reducerer sig til konstanter. Thi naar 

 grænserne indføres, reducerer de lineære udtryk i q)-^ og q)^ 

 sig til 0, hvorved x forsvinder af udtrykket. Man ser for- 

 øvrig ogsaa umiddelbart, at hvert af integralerne repræsenterer 

 den totale impuls, som skyldes hele bølgetoget, naar det engang 

 drager forbi, og denne impuls er den samme, i hvilket punkt 

 x den iagttages. Altsaa: 



(2) 





Det sidste integral udføres lettest, naar man indfører den 

 imaginære exponentialfunktion. Man finder: 



(3) J= K^ ± Æe-^^i^ cos {2a^x — h), 

 hvor K-^ og Ti er givet ved relationerne : 



Kl ^= K cos h 



(3') z 



fc = are ta —^ • 



Naar dæmpningen er tilstrækkelig svag, saa kan forholds- 

 tallet — sættes ud af betragtning. De to sidste relationer gaar 

 da over til ]c= og K^ = K, og ligningen kan simplere skrives : 



(4) . J=K{l±e-^''^''cos2aiX). 

 Elektrometerudslag og totalimpuls er proportionale med 



hinanden. For elektrometerudslaget har vi benyttet et fuld- 

 stændig vilkaarligt maal. Vi vælger nu enhederne saa, at elektro- 

 meterudslaget bliver lig totalimpulsen J. Op fatt es da J som 



