Om elektricitetsbevægelsen i Hertz's primære leder. 219 



punktet y = 10. Man ser let, at dette stykke af «/-aksen er det 

 elektrostatiske konstantled. Altsaa: 



K' = 10. 

 Kurvens ligning skal altsaa være: 



J= 21{1 + e-ö.öS5a= ç^g 2^^ ^) _[_ ^Q 

 Denne kurve er punkteret i fig. 8. 



47. Bølgernes konstanter. Figurerne 7 og 8 an- 

 skueliggjør altsaa overensstemmelsen mellem forsøgene og theo- 

 rien. AfvigelserUe er tydelige nok, men dog ikke for store til 

 at kunne forklares ved de tidligere omtalte aarsager. De største 

 afvigelser finder sted i kurven fig. 8, hvor der ogsaa forelaa en 

 feilkilde mere, nemlig det vexlende elektrostatiske udslag. 



Vor hypothèse, at der i den primære leder kun 

 foreligger simple p endelsvingninger, har altsaa givet 

 en fy Idestgjørende forklaring af fænomenet. 



Forudsættes nu denne hypothèse som rigtig, saa kan vi, som 

 ved studiet af resonansfænomenet, benytte vore maalinger til at 

 bestemme nogle af konstanterne for elektricitetsbevægelsen i den 

 primære leder og for det derved frembragte bølgetog. 



Formen og bevægelsen af det indfaldende bølgetog (Ij) er 

 fuldstændig kjendt, naar vi kjender bølgelængde, svingetid, loga- 

 rithmisk dekrement og amplitude. 



Af disse konstanter er en, amplituden, fuldstændig util- 

 gjængelig, fordi de elektrometriske maalinger alle er relative 

 og udtrykt i fuldstændig vilkaarlige enheder. 



Af de øvrige konstanter kan bølgelængden og det logarith- 

 miske dekrement udledes umiddelbart af bølgelængden og det 

 logarithmiske dekrement for de experimented fundne interferens- 

 kurver. Sammenligning af formel (J) og formel (A) giver føl- 

 gende regel: 



Man finder bølgetogets bølgelængde ved at for- 

 doble interferenskurvens bølgelængde. 



Videre har vi allerede før fundet at: 



