232 V. Bjerknes. 



T-ArAZg^ F-V^lo\ 7_V^^o^ 



og optræder altsaa som do deriverte efter koordinaterne af det 

 bekjendte potential: 



I dette specialtilfælde repræseuterer altsaa vor løsning den sta- 

 tiske kraftfordeling i et uendeligt felt, naar der i origo befinder 

 sig et elektrisk dobbeltpunkt, som er orienteret langs ø-aksen, 

 og hvis moment er Fq. 



I det alraindelige tilfælde repræsenterer løsningen 

 (2) en dynamisk tilstand, hvor kræfterne i feltet undergaar 

 idelige forandringer, bestemte ved funktionen F og dens to 

 første deriverte. Forholdene simplificerer sig i nærheden af 

 origo. De magnetiske kraftkomponeuter bliver forsvindende 

 sammenlignet med de elektriske, i hvilke kun første led bliver 

 af betydning. Videre falder r bort i argumentet for F, saa at 

 ligningerne (2) reducerer sig til: 



Disse har samme form som kraftkomponenterne Xq, Yq, Zq^ kun 

 at det konstante moment Fq er erstattet af et variabelt F{t). 

 Vor løsning af de maxwellske ligninger fremstiller 

 altsaa tilstanden i et uendeligt felt, naar der i origo 

 befinder sig et elektrisk dobbelpunkt, hvis moment 

 M forandrer sig efter den vilkaarlige lov: 



M=F{t). 



bl. Dobbelpunktets ækvivalens med den pri- 

 mære leder. En ideel primær leder kan man tænke sig be- 

 staaende af to kapaciteter forbundne med en lineær leder. Naar 

 man betragter forholdene i afstande, som er store mod afstanden 

 mellem kapaciteterne, saa kau den tænkes erstattet af et elektrisk 

 dobbelpunkt, fuldstændig paa samme maade som man erstatter 



