Om elektricitetsbevægelsen i Hertz's primære leder. 233 



en magnet af endelig længde ved en elementærraagnet. Vi be- 

 høver kun at forlange momenterne i begge tilfælde lige store. 

 Den primære leders moment er et produkt El^ hvor E er den 

 variable elektriske masse paa den ene kapacitet og I den kon- 

 stante afstand mellem kapaciteterne. Forlanger man dobbelt- 

 punktets moment M lig dette produkt, saa vil F[t) fremstille 

 jE"s variationer. Funktionen F vil med andre ord repræsentere 

 elektricitetsbevægelsen i den primære leder. 



Elektricitetsbevægelsens forløb i den primære leder falder, 

 som oftere nævnt, i to afsnit. Under det første lades kapaci- 

 teterne relativt langsomt. F er da en langsomt stigende funk- 

 tion. Ved et tidspunkt t=^ dannes funken, og F synker 

 under meget heftige variationer ned til 0. Vi kan da dele F 

 i to dele Fq og J^^, hvor: 



,3 ^ t-^O, F=Fo. 



^ ""' t>0, F=F^, 



og hvor Fq er en funktion, som varierer meget langsomt. 



T 



I formlerne (2) er argumentet t erstattet ved t • Oven- 



staaende betingelse gaar da for et punkt i afstand r fra origo 

 over i: 



(3x) 



t — — >0, F=F.. 



Feltets tilstand vil altsaa forandre sig paa følgende maade: 

 Indtil tidspunktet t=0 vil overalt F^=Fq. Da Fq varierer 

 meget langsomt, kan man sætte dens deriverte ud af betragtning. 

 Formlerne (2) antager formen (2o), og kraftfordelingen er fuld- 

 stændig den elektrostatiske, kun at intensiteten stiger langsomt. 



Fra tidspunktet ^ = Ö af falder feltet i to dele, der ad- 

 skilles ved en kugle med radius: 



Indenfor denne kugle har argumentet for F, t , positive 



