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BRAD HELDEN N, 3 Ba 
wie wir bei Volk mann lesen, würde dann geschrieben wer- 
den müssen. 
H W H:W H--W (=), 
(=-D+#F) 
887 Ba. eg 323 
828 527 . 1:571 302 
et sg yigg 
oder wenn wir die Triebkraft im Anfange der Röhre T mit 
dem Widerstande in der Röhre selbst »’ vergleichen wollen, 
was richtiger zu sein scheint: 
a SER 7 BR TV: ee, 
N a} EAST, 1.80 323 
us art Aa 310 : 1.80 Str 
Re u Mae) 
Diese Correction verhindert jedoch nr. ak in dünneren 
Röhren eine Unregelmässigkeit im Ben und Fallen von 
H:W oder T:»’° gegenüber dem Steigen von H und T 
übrig bleibt, und dass in den dünnsten Röhrchen H:W oder 
T:o’ beim Abnehmen von H beständig zunimmt. Die zwei 
letzten Beobachtungsreihen, VO und VIII von Volkmann, 
mit den dünnsten Röhren von 1,94 und 0,75 mm. Durch- 
messer geben uns einen Wink über die Ursache dieser Ab- 
weichung. In diesen Reihen steigt H:W nicht nur mit dem 
Fallen von H und sinkt mithin F:T, sondern der als H—W 
berechnete F wird beim Fallen von H auch absolut grösser. 
Dies findet stets in der S$ten Beobachtungreihe statt von 
H=883 mm. bis zu H=79 mm., und in der siebenten 
Beobachtungsreihe wenigstens von H= 2330 bis zuH =1131. 
Das Steigen von H—W=F beim Abnehmen von H ist ein 
für allemal unzulässig. Es muss mithin mehr Widerstand 
vorhanden sein, als aus der Druckhöhe abgeleitet werden 
kann, und da dieser Widerstand, wie uns die Druckhöhe 
in der Röhre lehrt, nicht in der Röhre selbst vorkommt, so 
muss er in M beim Einfliessen der Flüssigkeit in die Röhre 
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