is 
a Dass, wenn der Druck eine gewisse Höhe erreicht 
hat, der Coeffeient für dieselben Röhrehen bei weiterem 
Steigen der Druckhöhe so ziemlich unverändert bleibt. 
3°. Dass der Druck, bei welchem der Geschwindigkeits- 
coeflieient constant wird, um so höher sein muss, je kleiner 
der Durchmesser der Röhre ist. Bei einem Durchmesser von 
3,124 mm. scheint ein Druck von 12 Centimetern hierzu 
hinreichend zu sein; bei 2,14 mm. Durchmesser wird ein 
Druck von 22,8 vielleicht von 44,95 Centim. erfordert; bei 
1,1 mm. Durehm. ist 86,19 Centim. noch nicht genügend. 
4°. Dass der Geschwindigkeitscoeflicient bei geringerem 
“ Drucke für jede Druckverminderung immer geschwinder ab- 
nimmt. 
5°, Dass diese Abnahme um so grösser ist, je enger der 
Durchmesser der Röhrchen. 
6°. Dass der Strahl bei einem um so geringeren Drucke 
regelmässiger ausfliesst, je nachdem der Durchmesser grösser 
ist. Bei 1,1 mm. Durchm. blieb der Strahl regelmässig bei 
4,13 Centim.,- bei 2,14 mm., bei 1,69 Centim., bei 3,124 
mm., bei nur 1,075 Centim. Druck. 
Wenn wir diese Resultate mit der durch uns behandel- 
ten Frage in Verbindung bringen, dann geht daraus hervor, 
dass Volkmann’s Versuche keineswegs bewiesen haben, 
dass die Formel 
| W=ar:+bv. 
nicht ihre Anwendung findet auf Röhren, deren Durchmesser 
kleiner als 2,86 mm. ist. Wir finden zwar die Widerstands- 
coeffieienten bei- geringerm Drucke in kurzen Ansatzröhren 
mit engerm Lumen noch weniger gross als zur vollkomme- 
nen Erklärung der Resultate von Volkmann’s Versuchen 
erfordert wird, aber doch gross genug, um den Unterschied 
. unsern Versuchen’ hervorgegangen, die für das Röhrchen von 3,124 
mm. bei hohem Drucke einen geringeren Geschwindigkeits-coefficien- 
ten ergeben haben, als für die Röhrchen von 1,1 und 2,14 mm. 
wir zweifelen aber kaum, dass diese Abweichung durch die Coni _ 
ceität der beiden letztgenannten Röhrchen bedingt ist. 
