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ED NE mer 
Son a DR 
e=&9 —k(I #4) coss Zu 608 (gi tatrtß;) 
„ cOSE 
KR N] since cosN, 
wo [N] die mittlere Bewegung von N bedeutet. Für cose 
erhält man dann 
y 9 
cos&a— cos &, | I-K?(I+4)? cos? Vaart — nn 608) (28 ;+2a +2at+2P;) 
ae Sri a, 3 
a k?(I-+ A)2cos? ee cos(gi+g;+2at+ßi+Pß;) 
I, | 
a >(I-+ A)? cos?ey Ce =. Es cos (gi —g;t4fi—P;) 
+k(lrAsino cos 
ARE sin c 
+ k4 sin Cos&p en 
-cos(g; + at+tß;) 
Setzt man in dem Ausdruck (22) für 2 die neuen 
dt 
Größen ein und beschränkt sich auf die nicht periodischen 
Glieder, so erhält man nach der Integration 
w= |kcose (l] 1228, I TR CORE a 
2 
Die Größe a und der größte Koeffizient der Nutation 
sollen wieder zur Berechnung von k und 4 benützt werden. 
Nach Newcomb ist die Konstante der lunisolaren Praeces- 
sion für 1850,0 gleich 50“,56948, wenn das julianische Jahr 
als Einheit angenommen wird. Es bestehen dann die 
Gleichungen 
sin?c) |t=at 
50° ,30948 ==k cos &, (1 +3 >0;9)+k4cossy (a9 — Ssin:c)—a 
92] —käicoss IN! 
Diese ergeben 
Kr 172565 A— 2A, 
und daraus folgen für die Größen m» und 4 = = ee 
T 2C— A—B l 
die Werte m; — — 90,64 und 9C — 5057 
