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F. 90 logl = log — logcos £/ + 10 



1.9542425 — i 9.9999464 - 1.9542961 90.0llmm. 

 + 10 \ 9.9998934 = 1.9543491 9().0'22 



9.9997570 = 1.9544855 9('.05l 

 9.9995697 = 1.9546728 90.090 

 9.9991905 - 1.9550520 90. 168mm. 

 Die aufeinanderfolgenden Unterschiede für je 3k Gewiclit- 

 steigermig sind demnach: O.Oll, O.Oll, 0.029, 0.039, 0.078; 

 bleiben also anfangs constant, steigen dann mit der Last und 

 betragen in minimo et maximo : O.Ol, U.08, im Ganzen aber 

 0.18 prc der ursprünglichen Länge. 



Ei. 10 + 1.9542425 — , 9.9999474 = 1.9542951 90.009 



9.9999125 = 1.9543300 90.018 

 9.9998306 - 1.95i4119 90.035 

 9.9997527 - 1.9544898 90.051 

 9.9997082 = 1.9545343 90.061 

 d für je 3k: 0.009, 0.009, 0.017, 0.016, 0.0 10; 

 prc: min: O.Ol, max: 0.02, total: 0.068. — 



Es zeigt sich hier deutlich eine anfängliche Ueberein- 

 stimmung beider so verschiedenartiger Hölzer, während schon 

 von der zweiten ßelastungsstufe ab der grössere, zuletzt sogar 

 wieder wachsende Molekular- Widerstand des harten Holzes 

 hervortritt. — 



Bei denselben Dimensionen und Versuchs-Modalitäten 

 wurde die Biegungs-Elasticität der nämlichen zwei Tage hin- 

 durch in Brunnen- Wasser von -j- 10*^0 eingelegten Holzstäbe 

 geprüft mit folgenden Resultaten, von denen die den Belast- 

 ungen von 3 — 15k in mm entsprechenden Biegungs-Pfeile schon 

 auf S. 62 angegeben sind. Verwenden wir von den geordne- 

 ten Maximalwerthen 2.4 (Eb) 4 (Ei) 5 (A) 5.8 (Z) 6.2 (K) 7 

 (BW) 8 (B) 9.2 (F) 13.7 (Er) 14 (BR) die beiden Zahlen für 

 F (9.2 - 5.4 = 3.8) und BR (14 — 4.4 = 9.6), deren erste 

 einen Bruch die zweite nur eine Knickung erzielte, zur Be- 

 i-echnung der zugelassenen Verlängerung, so steht 



F. log 9.2 = 0.9637878 + 10 ^ 9.0095453 = log tang « 

 log 90 = 1.9542425 ) ) « = 5«51' 



— logcos« = 9.9977323 \ 1.9565102 



l = 90.471mm = 0.5 prc. 



