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Anders bei unsern Polarisatoren, die fiir den extraordiniren Strahl 
homogenisiert waren. Sielassen nur zur Achse senkrechte ebene Biischel 
durch, so daß uns Fig. 4 ein Schema für alle zugehörigen, unter sich 
parallelen Schwingungsrichtungen darstellt. Kreuzen wir zwei derartige 
Polarisatoren (Fig. 5), so tritt vollkommene Auslöschung auf, nicht nur 
weil dann alle Schwingungsrichtungen aufeinander senkrecht stehen, 
sondern auch deshalb, weil die außerachsialen Strahlen des einen Pola- 
risators den zweiten, der nur in dazu senkrechter Ebene liegende 
Büschel durchläßt, nicht passieren können. Nur der Axialstrahl könnte 
durchtreten, wird aber wegen seiner Schwingungsrichtung völlig ver- 
Fig. 5. Zwei der für den extraordinären Strahl durchlässigen Polarisatoren sind ge- 
kreuzt. Es zeigt sich, daß nur der Centralstrahl durchtreten könnte, daß aber auch 
dieser ganz ausgelöscht wird, weil seine Schwingungsrichtung, auf Grund deren er 
den ersten Polarisator durchsetzen konnte, gerade senkrecht ist zu der vom zweiten 
Polarisator durchgelassenen. Ungleich andern Polarisatoren läßt das vorliegende. 
Paar also überhaupt kein Licht durch. 
nichtet. Daraus folgt, daß die für den extraordinären Strahl 
durchlässigen Zerstreuungspolarisatoren theoretisch ge- 
statten, vollkommene Auslöschung zu erreichen auch dann, 
wenn mit Büscheln großer Apertur beleuchtet wird. Dies 
ist bei allen andern Polarisatoren auch theoretisch nicht 
möglich. 
Das Nicolsche Prisma läßt z. B. körperliche Büschel extraordinärer . 
Strahlen durchtreten, die (meist) schiefe Lagerung zur optischen Achse 
