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ist, und zwar für jeden Werth des a. Die Resultante des Luftwider- 

 standes, welchen ein in der Luft bewegter Kegel erleidet, geht also bei 

 allen möglichen Lagen des Kegels stets durch einen und denselben Punkt 

 der Axe, auch selbst dann noch, wenn die Grundfläche des Kegels nach 

 vorn zu liegen kommt, denn der in diesem Falle hinzukommende Wider- 

 stand, den die Grundfläche erleidet, hat nur eine Resultante, welche in 

 der z Axe liegt, also auch durch den gefundenen Punkt hindurchgeht. 

 Dieses Resultat läfst sich aus den für die theoretische Untersuchung an- 

 genommenen Principien auch leicht auf elementarem Wege beweisen. 



Wenn durch Ausführung der zweiten Integration noch die Werthe 

 der beiden Componenten X und Z bestimmt werden sollen, so hat man 

 zwei besondere Fälle zu unterscheiden, nämlich erstens den Fall, wo die 

 ganze krumme Oberfläche des Kegels von dem directen Luftwiderstande 

 getroffen wird, welches der Fall ist, wenn der Winkel a kleiner ist als 

 der Winkel, den die Axe des Kegels mit der Seite desselben bildet, also 



T 



wenn tg a <-t- ist, und zweitens den Fall, wo nur ein Theil der Kegel- 

 oberfläche vom Luftwiderstande getroffen wird, welches der Fall ist, 



r . 

 wenn tg a ;> -y- ist. 



T 



In dem ersten Falle, wenn tg a < -y- ist, sind cp = — tt und 

 d> = -f- X die beiden Gränzen der Integration in Beziehung auf </>, und 



weil 



+ * + ff + ff 



f cos z <p d (p — 0, fcos 2 cp d cp = TT, fcoscpd(p = 0, 



so erhält man 



2r 2 



X = Ä 2 + r » ' Z = V 



kh 2 r 2 TT sin a. cos « „ k h 2 r 2 tt I s 



2 (A 2 + r 2 ) 



v . . 



In dem zweiten Falle, wenn tg a > -y- ist, wird nur derjenige 



Theil des Kegelmantels vom Luftwiderstande getroffen, für welchen cos w 

 positiv ist, die Integration in Beziehung auf f hat also ihre Gränzen da, 

 wo cos w = wird, also für 



