Ueber die Wirkung des Luftwiderstandes etc. 23 



4c' 2 >(H-c) 2 /c 3 4 • , 4e' 2 — 3\ „., TT 



^ITcTiTTc) \& Arc ' smc + ^Swh fur " = T- 



So wie hier der Angriffspunkt der Resultante des Luftwiderstandes 

 gegen das halbe Ellipsoid bestimmt worden ist, kann man denselben auch 

 für das ganze Ellipsoid finden, es ändern sich dadurch nur die Integra- 

 tionsgränzen etwas und man bekommt für das ganze Ellipsoid 



c'*rD' , 

 ^ ~~ c (D -+-2E— 2 F)' 

 wo D, E, F und D' die oben gefundenen Integrale sind. 



6. Verbindung des Cylinders und des halben Rotations- 



Ellipsoids. 



Der zu untersuchende Körper bestehe aus einem Cylinder von der 

 Höhe a und dem Radius der Grundfläche r, auf dessen obere Grundfläche 

 ein halbes Rotations -Ellipsoid mit demselben Radius der Grundfläche r 

 und der Höhe h passend angesetzt ist. Wählt man nun den Mittelpunkt 

 der unteren Grundfläche des Cylinders als Anfangspunkt der Coordinaten, 

 so hat man erstens für das halbe Rotations -Ellipsoid: 

 X=2kr 2 sma cos a (D -+- E — F), 



d*r(P'-\-E'—F') 

 ^ — a ~ h c (D-hE—F) ; 

 zweitens für den Cylinder: 



4 



X' = — kr a sin 2 «, 



a 



Die Abscisse des Angriffspunktes der Resultante dieser beiden mit X und 

 X' bezeichneten parallelen Kräfte, welcher zugleich der Angriffspunkt der 

 Resultante des gegen den zusammengesetzten Körper wirkenden Luftwider- 

 standes ist, ist nun nach bekannten Regeln gleich 



Xi + x'Z' 



X-+-X' ' 



