— 261 — 



ленной Формулой законъ пзм1;нен1я блеска ядра, не д-блая поправокъ на Фазу; 

 наприм'Ьръ, взявъ уже приведенную выше Формулу : 



Яо _ ГГ 



Составивъ обычнымъ путемъ^) 30 уравнен1й и р-бшивъ ихъ методомъ 

 наименьшихъ квадратовъ, получимъ сл-Ьдующ1Я величины: 



Яо=8-"^2 п= — 0-2. 



Следовательно, если пренебречь поправкой на Фазу, то придется при- 

 знать, что съ увеличен1емъ разстоян1я отъ солнца яркость ядра кометы воз- 

 растала, что очень трудно допустить для промежутка времени въ Р/, месяца. 

 Кром'Ь того въ своей последней рабогЬ^) объ яркости ядра кометы НаПеу'я 

 я показалъ, что поправка на Фазу значительно уменьшаегь сумму квадра- 

 товъ отклонен)й. 



Все это заставляетъ признать вл1ян1е угла Фазы на яркость ядра ко- 

 меты НаИеу'я. 



Допустивъ, что ядро кометы светилось отраженнымъ солнечнымъ св-Ь- 

 томъ какъ звезда 7'"'^2, можно сд'Ьлать попытку вычислить его массу, для 

 чего придется сделать три иредположен1я : 



1) о разм-Ьрахъ зеренъ ядра, 



2) объ альбедо зеренъ, 



3) объ ихъ плотности. 



Для альбедо я взялъ величину 0*2 [по ЬатЬег1'у^) альбедо луны= 

 0-129, Меркур1я 0-140 и Марса 0-220]. 



Плотность зеренъ я прпнялъ равной средней плотности земли. 



Если предположить, что ядро кометы состояло только изъ одной ша- 

 ровидной глыбы, получимъ максимальное значен1е массы; предполагая, что 

 ядро зернистаго строешя и что въ среднемъ рад1усъ отд-Ьльныхъ зеренъ не 

 меньше 2"", получимъ минимальное значен1е. Средней рад1усъ зеренъ на- 

 врядъ ли меньше 2""°, иначе лучевое давлеше было бы больше у^^цдд тяго- 

 тЬн1я и производило бы зам-Ьтное возмущающее д^йствхе на движен1е ко- 

 меты по орбигЬ. 



1) А. N. в. 189. р. 1. 



2) А. N. В. 101. р. 441. 



3) РгоГ. МйПег. Р}101:оте1г1е йег СезИгпе р. 343. 355. 373. 



Пзв*ст1я и. А. Н. 191.3. 



