— 811 — 



торомъ обыкновенно зрительная труба замЬнена простой трубкой, бспъ 

 объектива и окуляра. 



Описанный опытъ объясняется свойствомъ обратимости спектроскопа. 

 Въ самомъ аЪЪ, если мы направимъ спектроскопъ щелью къ Солнцу, то 

 изъ призмъ выйдетъ рядъ цилиндрическихъ пучковъ св-Ьта всЫъ цв-Ьтовъ. 

 Эти цилиндры выходятъ подъ разными углами и все бол-Ье и болЬе расхо- 

 дятся по м-Ьр-Ь удален1я огь призмъ. Обратно, въ щель могутъ войти только 

 т-Ь красные лучи, идущ1е отъ матоваго стекла, которые идутъ внутри 

 «краснаго» цилиндра, т-Ь зеленые, которые идутъ внутри «зеленаго» ци- 

 линдра и т. д. Подводя черную бумагу, мы прежде всего закрываемъ часть 

 «краснаго» цилиндра; «зеленый» цилиидръ начинаетъ закрываться только 

 тогда, когда уже закрыта значительная часть «краснаго» и т. д. 



Опытъ будетъ значительно чище, если на объективъ коллиматора па- 

 д-Ьть прямоугольную д1аФрагму, два противоположныхъ края которой па- 

 раллельны щели. Въ этомъ случа'Ь цилиндр ическ1е пучки лучей заменяются 

 четырехугольными, и черная бумага ср'бзаетъ ихъ пропорщонально ея пе- 

 редвижешю. 



Легко вод']Ьть, что для любыхъ двухъ значен1й длины волны 'к^и'к^ 

 можно найти такое полон^ен1е заслонки, при которомъ отстающ1яся не 

 закрытыми сЬченхя соотв-Ьтствующихъ имъ пучковъ будутъ находиться въ 



отношен1и М) • Однако всЬ друпе лучи будутъ бол'Ье или мен'Ье сильно 



уклоняться отъ этого закона, и цв'Ьтъ щели не будетъ соответствовать нор- 

 мальной спнев'Ь неба. Если же подобрать соотв-Ьтствующую яркость для 

 трехъ значенш X, расположенныхъ довольно равном'Ьрно въ спектрЬ, то 

 цв'Ьтъ щели будетъ уже очень близокъ къ нормальному цвЬту неба. 



Возьмемъ для этой ц'бли водородный липш Н^^ (656,3 (Л(л), НЛ486,1 ^[к) 

 и Н (434,1 [/,{/.). Если мы примемъ, чтовъ нормальной сипевЬ неба яркость 

 лучей Нд^ равна — яркости этихъ лучей въ свЬтЬ Солнца, то по закону Х"* 



для лучей На и Н находимъ яркости равный соответственно — . 3,323 и 



— . 5,224 яркости т1&хъ же лучей Солнца. (Для простоты разсужден1й мы 

 отвлекаемся отъ .того Факта, что лин1и Нд^Н. и Н въ спектр'Ь Солнца и 

 неба темны). 



Обозначимъ черезъ х остающуюся еще не закрытой ширину пучка, 

 соотвЬтствующаго лии1И Нд^; разстоянхе между соответствующими сторо- 

 нами (параллельными краю заслонки) пучковъ Но и Н^^ въ плоскости за- 

 слонки черезъ Ад д^ и то же для пучковъ Н и Н^^ черезъ А^^^. Тогда яркости 



Изв*ст1я и. А. п. 1914. 



