Bestimmung der Gravitationsconstante. 59 
deshalb unterdrückt werden können. Da wir aber durch die Correction 
wegen des Luftauftriebes nicht neue Unsicherheiten in «ie Resultate bringen 
wollen und die kleinen Glieder ziemlich zahlreich sind, sich also unter Um- 
ständen möglicherweise zu etwas bedeutenderen Summen vereinigen könnten, 
soll eine etwas strenge Grenze gezogen werden. Wir wollen alle Glieder 
beibehalten, deren Werthe unter den äufsersten Möglichkeiten gröfser als 
0.0,2 werden können. Da nun die vorstehenden Dichtigkeitsdifferenzen 
mit den Volumdifferenzen multiplieirt eingehen, welch letztere ungefähr 
o“”s5 betragen, können wir in obigem Ausdruck alle Terme fortlassen, 
deren Zahlenwerthe nach Einsetzung der angegebenen Maximalwerthe der 
Variabelen kleiner als 0.0,4 bleiben. Die Prüfung kann an jedem einzelnen 
Gliede leicht vorgenommen werden. Es bleibt schliefslich nur übrig: 
du —d, = — 760. B.(©,— 0,)+ (&—ß,) (4 —BS) 
und entsprechend: 
d,—d) = — 760: B.(0,— ®,) + (,— Bl) (A— BS). 
Um in gleicher Weise die Ausdrücke (3/ MS d,) umzuformen, führen 
wir zunächst in 
Sd—= b(4$ — BF +CS$)—w(DS + ES’ +FS) 
die Mittelwerthe und Abweichungen der d, $, w ein und erhalten: 
S%d = 760-(A$— BF + (CS) —w (DS + ES + FS') 
+ 760-(A8— B (250 + 0°) + ( (33°0+ 390° + 0))) 
— uw (DO + E (230 + 0°) + F (3%°® + 350° + ©')) 
+8(A$— BP +098)—vu(DI+ EP + FF). 
Bei der Bildung der Differenzen (S,4U—S,d,) und (S,d,—S.d,) fällt 
wieder die erste Zeile mit dem grofsen Gliede 760- A$ fort; bei der Be- 
urtheilung der übrig bleibenden Differenzen der anderen Zeilen hat man 
zu bedenken, dafs der herzustellende Ausdruck in 3® eingeht multiplieirt 
mit [|Vx— WB], einem Complex, der nach der oben angegebenen Tabelle 
für alle möglichen Kugeleombinationen immer nahezu 0.0,258 ist. Setzt 
man wieder überall die maximalen Beträge ein und unterdrückt alles, was 
trotzdem zu 3® einen kleinern Beitrag als 0.0,2 liefert, so bleibt nur 
übrig: 
(S/d—S,d,) = 760 A(0/,— ®,) 
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