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und entsprechend: 
(&.d,—8,d)) = 760-4 (0, — 0). 
Die gesammte Auftriebsceorreetion lautet jetzt: 
2? = (A—B9).| 8] & —&)+V.— 810, — | 
En 760 5 B | 1% Fr B,] (&, — 8,) Ir 1% IR B,] (0, u 0.) 
+ 760- A | [na — BB] (8, — 9,) + [V.2— BR] (0, — ©) }: 
Dieselbe läfst noch weitere Vereinfachungen zu. Zunächst können offen- 
bar in den Druck- und Temperaturdifferenzen statt der ® und © wieder die 
vollen Barometerhöhen b und die abgelesenen Celsiusgrade $ gesetzt werden. 
Ferner zeigen die Barometerstände unten und oben für denselben Tag immer 
dieselbe Differenz, welche nur von dem Höhenunterschied der beiden Schalen- 
paare herrührt. Bezeichnen wir die direet abgelesenen Barometerstände 
beider Tage mit b und Db’, so haben wir (wie schon in Cap. I, S.13 aus- 
geführt) zu setzen: 
bi==.br @.17% b,—=b-+ 0.04 
b.=b'—o0.17, b! = ’+ 0.04. 
Mithin 
(&.—R.) = (,—b) = ’—b)+0.21 
(&,— &) = (b,—b)) = W—b)+ 0.21. 
Dadurch erhält die erste Zeile der neuesten Form von 3® folgende Gestalt: 
(A— BI). —b),. 7, —B —V, +B]+0.21.A— BIN, —B, +7, — 2%). 
Der zweite, mit dem Factor 0.21 beginnende Summand ist so klein, 
dafs der Bestandtheil BS ohne jeden Einflufs bleibt. Die in eckige Klammer 
geschlossene Volumeombination hat für alle Kugeln hinreichend überein- 
stimmende Werthe, so dafs Unterscheidungen nicht nöthig sind. Ein Blick 
auf die S.56 gegebene Tabelle für die (V—®) lehrt, dafs man dafür vor 
Juli 1893 etwa — 1.13, nach diesem Termin etwa —0.27 zu setzen hat. 
Der ganze zweite Summand wird also: 
vor Juli 1893: —0.21-A-1.13 = — 0.0,4 
nach » » 2 —0,21-4.0.27 = — 0.0,1. 
Der Betrag nach der Deformation fällt zwar unter die gezogene Grenze, 
da aber seine Unterdrückung für alle Resultate einen einseitigen constanten 
Fehler bedeuten würde, so mag dieses Glied stehen bleiben, zumal es keine 
weiteren Berechnungen erfordert. 
