— 291 — 



самому кристалл}'. Эперпю, свойственную внешней сред'Ь, мы можемъ сд'Ь- 

 лать постоянной и иепзмЬнной, п въ такомъ случа'Ь процессы, пропсходя1Д1е 

 въ системе, будутъ пдтп вн-Ь ея участ1я, только подъвляшемъэнерпн. свойст- 

 венной самому кристаллу. Въ самомъ д-Ьл-Ь, эта вн-Ьшияя энерпя составляется 

 путемъ пзм'Ьнен1я темнерату-ры среды (1), пзм1шен]я давлен1я (р), пзм-Ьнен1я 

 конп,ентрац1п раствора (а:), его поверхностнаго натя;кеп1я (ж,) и т. д. Мы 

 можемъ себ-Ь представить таюя ус10В1я, прп которыхъ вс1> этп Формы энер- 

 пн — I, р, X, а?! н т. д. — пе будутъ оказывать в.з1ян1я на систему, т. е. бу- 

 дутъ постоянны п неизм-Ьины. Другими словами, мы можемъ поставить 

 кристаллизацию въ услов1я, въ которыхъ дге будетъ происходить изм-Ьненш 

 въ нсточникахъ внЬшней энерпп. 



Таковъ, напр., будетъ случай крнсталлизащи въ термостатЬ (при не- 

 изменной I), въ манометр-Ь (при непзм-Ьнномъ р), въ герметически закупореп- 

 помъ, неподвняшомъ сосуд'Ь (прп неизм'Ьнныхъ х, х^ и т. д.). Въ такой сред'Ь 

 процессы криста.мизащп будутъ пдти исключительно на счетъ свободной 

 энерпп, свойственной кристаллу. Мы знаемъ, что при соблюден1п всЬхъ 

 этпхъ услов1й, криста.мпзащя все таки будетъ продолжаться еще н-Ькоторое 

 время, т. е., что она можетъ происходить при отсутств1п притока энерпп 

 нзвн']^. Очевидно, такая крпсталлизащя будетъ пдтп подъ в.шшемъ свой- 

 ственной самому кристаллу свободной энерпп. 



4. Обыкновенно всю днергт кристалла разд-Ьляютъ па дв^ части: 

 1) на эперпю впутреннпхъ частей кристал.11а (эперпю массы — е^ и 2) на 

 эперпю поверхностной частп кристалла — е^. Называя всю эперпю кри- 

 сталла е, мы пмеемъ: 



Прп че.мь въ теоретическомъ случа'Ь § 3, когда Е^ только и состопть 

 изъ энерпн крпста.1ла, Кюри считалъ ее равной с^. Онъ предполагалъ, что 

 внутренняя энерпя кристалла, пропорщональная его массЬ, есть нЬчто не- 

 пзм'Ьнное п постоянное, а потому она не можетъ производить работу и 

 входить въ составъ свободной энерпи. Это предположен1е, верное для газовь 

 п Нгпдкостей, ясно не р^ожетъ пм1угь ы^ста по отношен1ю къ криста.тламъ, 

 къ сред'Ь, обладающей вектор1альнымъ строен1емъ. Есть рядъ явлен1Й роста 

 (особенно двойники), которыя идутъ въ значительной м'Ьр'Ь за счетъ части 

 энерпн е, названной мною векшоргальной энерггею ^). 



5. Въ самомъ дкй, обратпмъ внпман1е на характеръ тЬхъ явлетй. 

 которыя мы называемъ энерпей даннаго тЬла. Давая такое обозначете со- 



1) В. ВернадскШ. Ви11е{1п с1е 1а 8ос. йез ХаШг. йе Мозсои. 1902, р. 491. 



Пзв'1)СТ1я п. А. Ц. 1907. 



