— 292 — 



вокупности можетъ быть самыхъ разнообразныхъ его свойствъ, мы совер- 

 шенно не вдаемся въ пзучеше ихъ причины; мы касаемся ея въ общихъ чертахъ, 

 насколько это необходимо для нониман1я вн-Ьшняго проявлетя «энергш». 

 Подъ пменемъ энергш т1Ьла мы нодразум'Ьваемъ существование въ немъ 

 такпхъ свойствъ, который могутъ выражаться вн-Ь его въ Форм-Ь движешя, 

 химическпхъ реакцш, свЬтовыхъ, тепловыхъпт. н.эФФектовъ — въ известной 

 работе. Мы зпаемъ о существован1и «энерг]п» т1Ьла только постольку, поскольку 

 она можетъ проявляться — т. е. переходить въ друг1я Формы энергш. 



Для пзсл'Ьдован1я явлен1й кристаллпзац1и намъ н'Ьтъ надобности д'Ьлать 

 каюя бы то ни было предположешя о характер-Ь энерпп — е^ — кристалла 

 и о различныхъ ея видахъ пли Формахъ ^). Намъ необходимо только знать, 

 что она всегда им-Ьотъ м-Ьсто на гранпц'Ь сопрпкосновен1я двухъ разнород- 

 ныхъ средпнъ. На этомъ основано отд'1лен1е поверхностной энергш отъ 

 энергш внутреннпхъ слоевъ кристалла. Поверхностная энерпя кристалла 

 аналогична поверхностной энерпи жидкости, т. е. силы, благодаря ей про- 

 являющ1яся, аналогичны капиллярнымъ силамъ жидкости, проявляющимся 

 при тЬхъ же услов1Яхъ. Изъ всего опыта и наблюден1я въ области физико- 

 химическихъ наукъ ясно вытекаетъ, что, такъ пли иначе, неоднородность 

 среды тгьспо и неразрывно связана съ проявлетемъ какой-нибудь формы 

 энергш, развивающейся на границ'Ь разнородныхъ средпнъ, какъ это зам'Ь- 

 тплъ уже одинъ изъ самыхъ первыхъ предшественниковъ Джиббса — 

 Дж. Томсонъ^). 



6. Въ зависимости огь характера кристаллической структуры, про- 

 явлеше однородности матерш въ области явлен1й, пропсходящпхъ въ кристал- 

 лической сред'Ь, должно выражаться въ новыхъ явлешяхъ, необьиныхъ и 

 неизв'Ьстныхъ въ сред'й изотропной, ибо Физическая однородность среды 

 получаетъ новые отгЬнки, благодаря вектор1альности кристаллическаго ве- 

 щества. Намъ приходится значительно углублять наше обычное представлен1е 

 о «неоднородсти» п находить въ немъ новьш стороны. Эти новьш стороны 

 выражаются въ новыхъ явлешяхъ. 



1) Брпллюэнъ, Оствальдъ, Кюри сводили эту поверхностную энерпю къ по- 

 верхностному натяженгю плоскостей. Въ первомъ наброски излагаемой зд'Ьсь теорхи (въ 

 1901 году) я придерживался того же взгляда. Но эта энерпя е^ по своимъ проявлен1ямъ шире 

 поверхностнаго натяжен1я: въ нее входятъ, наприм^ръ, т'Ь силы, которыя развиваются на 

 ребрахъ кристаллпческихъ полхэдровъ пли на ихъ многогранныхъ углахъ и которыя но 

 могутъ быть прямо сведены къ поверхностному натя>кен1ю плоскости. Въ то же самое время 

 не исключена возможность ея проявлешя и въ другпхъ Формахъ, ч'Ьмъ механическ1я натя- 

 жен1я на плоскостяхъ, напр., въ явленхяхъ св'Ьчен1я или электрическаго напряжен1я. 



2) ^. ТЬотзоп. РгосееШпдз оГ Коуа! Зосхе^у. Ь. 1862. XI. ЛУ. ТЬошзоп. Рорикг ксШ- 

 гез а. айДгеззез, I, Ь. 1889, р. 4, 59 ел. 



