— 294 — 



случа']^, если пхъ векторы не параллельны. Такая энерпя молхетъ быть на- 

 звана векторгальпой (анизотропной) энсрггей. 



Т. о., если мы пм'Ьемъ какое-нибудь гЬло Л (рис. 3), находящееся въ 

 прикосновен]и съ т-Ьломъ В, то съ чисто Формальной точки зр'Ьшя мыслимы 

 сл-Ьдующ^я три Формы энергш, который должны проявляться въ различныхъ 



явлеп1яхъ п могутъ производить ра- 

 боту: 1) Энерпя — е^ — на грашщЬ 

 двухъ тЬлъ Ли В или разнаго хими- 

 ческаго состава, но одной Фазы (напр., 

 масла и спирта), пли одного состава, 

 по разныхъ Физпческихъ Фазъ (напр., 

 льда п воды), п.ш разныхъ химпческаго 

 состава и Физической Фазы (напр., воз- 

 духа и льда). На этой гранпц'Ь будетъ 

 развиваться поверхностная энерпя, 

 такъ называемый кашилярныя силы. 

 2) Энерпя — е\ и Е^^ — внутренняя 

 энерпя одпороднаго т1Ьла жидкаго^), 

 газообразнаго пли кристалла, различ- 

 ная для кан^даго гЬла (внутренняя 

 оготет^гальная энерпя). 3) Энерг1я — е^^ — векторгальная энерпя, которая 

 развивается па границ'Ь двухъ крпсталловъ, съ непараллельными идентичными 

 векторами (напр., МЖ л Ж'^V'). Зд-Ьсь н хпмическ1Й составъ, и Физическая 

 Фаза вещества однп п т^ же. 



8. Свободная энерпя, которая можетъ быть нспользовапа въ данной 

 спстем-Ь, соотв-Ьтствующей процессу кристаллпзац1п, такимъ образомъ, да- 

 леко не ограничивается одной поверхностной энергией. Она можетъ быть 

 выражена въ вид-Ь: 



Рис. 3. 



гд'Ь е^:=е\ -н е- 



15 



при чемъ, при условии отсутств1я внешней свободной энерпи, эта ве.гачина е 

 должна быть наименьшей возможной для того, чтобы система пришла въ 

 равнов'Ьс1е, т. е. чтобы крпсталлизащя закончилась. 



При посгоянств1з и непзм'Ьнности впЬшпей свободной энерпи (§ 3), 

 очевидно, е можетъ быть минимальной въ зависимости отъ взаимныхъ отно- 



1) Зд-Ьсь и во всемъ дальн'Ьйшемъ изложен!!! я называю эюидкимъ тЪломъ — т'Ьло 

 изотропное, напр., аморфная (5 — жидкое т'Ьло. 



