— 297 — 



Ибо въ чемъ бы ни выражалась эта энерпя. она, во всякомъ случае, 

 будетъ свойство1Мъ, обладающимъ векторгальностгю — т. е. въ кристаллахъ 

 она по всЬмъ направлен1ямъ не можегь быть одинакова. При суммп1)ован1п же 

 ^2 на единицу площади, различие векторовъ совершенно не принимается во 

 внимаше. Въ вектор1альныхъ структурахъ можно пользоваться такпмъ упро- 

 щеннымъ представлен1емъ только для плоскостей, въ которыхъ вектор1альная 

 энерпя по всЬмъ направлен1ямъ одинакова, т. е. для изотропныхъ по отно- 

 шению къ данному явлен1ю плоскостей кристалла. 



Таюя изотропный для даннаго свойства плоскости могутъ существовать 

 въ кристаллических!, гЬлахъ только при услов1и, что данное свойство не яв- 

 ляется пер1одическимъ, т. е. что на каждой плоскости для него существуегь 

 не больше одного максимальнаго (и минимальнаго) вектора, и что переходъ 

 отъ максимальнаго къ минимальному вектору совершается безъ скачковъ, 

 совершенно постепенно. Очевидно, при этихъ услов1яхъ векториальность дан- 

 наго свойства выражается закономь эллипсоида. 



Мы знаемъ, что для явлетй кристаллизащи, связанныхъ съ е^, это не 

 им'Ьетъ м'Ьста, ибо иначе не получились бы при кристаллизащи многогран- 

 ники. Мы им'Ьемъ возможность точно проверить этотъ выводъ для изучаемаго 

 класса явлензй. Если бы е^ выражалось закономъ эллипсоида, то явлетя, 

 ей отв-Ьчающ^я, не могли бы наблюдаться на плоскостяхъ {001} или {0001 ( 

 квадратной и гексагональной системъ, 1 1 1 1 1 п])авильной. Ибо перпендику- 

 лярно къ этимъ плоскостямъ выходятъ оси симметр1и порядка выше 2-го, 

 вызывающая идентичность по крайней мЬр-Ь трехъ векторовъ на данной плос- 

 кости. При выражеши явлешя закономъ эллипсоида, эллипсисы его сЬчешя въ 

 этихъ плоскостяхъ превратились бы въ круги и нельзя было бы наблюдать 

 на нихъ вектор1альныхъ различ1Й для даннаго явлен]я. 



13. Мы знаемъ, однако, что явлетя, связанный съ вектор1альностью е^ 

 наблюдаются и на этихъ плоскостяхъ (§ 27). 



Если же это такъ, то законъ, выражающш изм'Ьнен1е поверхностной 

 энерпи въ связи съ вектор1альност1ю на граняхъ кристаллическаго много- 

 гранника, будетъ выражаться поверхностью бол-Ье сложной, ч-Ьмъ эллипсоидъ, 

 и на каждой плоскости можетъ быть н1Ьсколько минимумовъ и максимумовъ 

 энерпи. Очевидно, получаемая зависимость все таки всегда подчиняется сим- 

 метрии плоскости ^). 



1) Въ первомъ наброск'Ь излагаемой теории (Ви11е1.т йе 1а 8ос1ё<;ё йез КаШга11з1ез йе 

 Моасои. 1902, р. 495) я неправильно предположилъ, что поверхностная энерпя при векто- 

 р1альности должна выражаться эллипсисомъ. Въ такой общей Форм-Ь этому явно противор'Ь- 

 чатъ указашя §§ 12 и 13. Но Факты указываютъ и на нев-Ьроятность предположен1я, чтобы 



И8в*ст1я и. А. Н. 1907. 24 



