— 300 — 



кристаллическаго гЬла, въ которыхъ сосредоточиваются новыя проявлешя 

 энерпи. Въ обычиыхъ нашихъ представлетяхъ о кристаллическомъ много- 

 гранник1Ь мы нередко забываемъ, что им'Ьемъ д'Ьло не съ идеальнымъ созда- 

 шемъ геометр1п, а съ Физическимъ гЬломъ, которое существу етъ, какъ тако- 

 вое, только всл'Ьдствде затраты изв-Ьстной энергш на его существован1е. Въ 

 Физическомъ тЬл-Ь, всл'Ьдств1е неизб-Ьжной его неоднородности на поверх- 

 ности, н-Ькоторые элементы идеальнаго геометрическаго многогранника со- 

 вершенно не могутъ существовать. Каждый Физичесюй многогранникъ 

 является н-Ькоторой деФормац1ей отв1Ьчающаго ему тЬла геометрди. 



Появлен1е прямолгтейныхъ реберъ въ какомъ-нибудь Физическомъ гЬл'Ь 

 отнюдь не является простымъ, самоочевиднымъ явлен]емъ. Мы знаемъ, что 

 жидюя вещества не могутъ давать нрямолинейныхъ реберъ, что я^е ка- 

 сается твердыхъ веществъ, то услов1я ихъ образовашя съ точки зр'Ьтя по- 

 верхностныхъ силъ были выяснены Бриллюэномъ^). Согласно результа- 

 тамъ его изсл-Ьдоватя прямолинейный ребра могутъ существовать только 

 въ такомъ веществЬ, поверхностное натяжеше плоскостей котораго равно 

 нулю или — если оно не равно нулю — то сами ребра являются м-Ьстомъ 

 проявлен1я особыхъ силъ натяжен1я, который являются Функщей граннаго 

 угла. При этомъ, путемъ деФормащй поверхностное натяжен1е плоскости 

 можетъ быть сведено къ нулю — т. е. свободная энерпя плоскости будетъ 

 затрачена на деФормащю, связанную съ существован1емъ ребра. 



17. Для силъ, развивающихся на ребр'Ь, Бриллюэнъ получилъ сл'Ь- 



дующее выражете, имеющее огромное приложеше во всемъ разсматри- 



ваемомъ нами явлеши: 



Т={а-^ЪВ^) 1;ап§ д, 



гд-! Т — натяжен1е, которое развивается на ребр-Ь (свободная энерпя ребра), 

 а — н-Ькоторый м-Ьняюшдйся его коэФФищентъ, В^ — линейное расширете 

 ребра, Ъ — его коэффищонтъ, ^ — гранный уголъ. 



Для того, чтобы могло существовать ребро, необходимо, чтобы между 

 поверхностнымъ натяжешемъ (т. е. свободной энерпей) составляющихъ его 

 плоскостей и силой Т существовало пзв'Ьстное равнов']&с1е, при чемъ, въ зави- 

 симости отъ этого равнов'Ьсхя, будетъ такъ или иначе м1Ьняться характеръ 

 ребра. Для изотропныхъ срединъ Е (рад1усъ кривизны) ребра выразится 

 сл-Ьдующей Формулой: 



а зт — 



^ ~ Л С08 ,Н » 



1) М. Вг111ои1п, 1. с, 556—557. 



