— 312 — 



Возможно, что эти центры — и штриховка — указываютъ на каюя 

 то пер1одическ1я, волнообразны я проявлен1я е^ на кристаллической плоскости. 

 Возможно, однако, что, путемъ появлен]я многихъ реберъ и угловъ, происхо- 

 дить бол']Ье полное использован1е свободной энерпи. 



На мелкихъ скульптурахъ возможна мелкая вторичная штриховка, со- 

 вершенно аналогично тому, что наблюдается на пол1эдрическихъ вициналь- 

 ныхъ плоскостяхъ (напр., иногда въ пиритахъ изъ Эльбы на ) ЮОр)). 



30. Отъ скульптуры граней можно найти всЬ переходы къ строенио 

 кристалловъ изъ ряда субиядивидовъ и къ параллельнымъ сросткамъ. И тЬ, 

 и друпе стоятъ на первый взглядъ въ р-Ьзкомъ противор'Ьч1и съ основнымъ 

 припципомъ минимальностп поверхностной энерпп, т. е. чрезвычайнаго 

 уменьшения кристаллической поверхности. Въ д-Ьйствительности же они 

 являются неизб^жнымъ логическимъ случаемъ вектор1альности е^ и отчасти 

 являются пред'Ьльнымъ случаемъ пол]эдр1и и штриховки. 



Пщаллельные сростки заключаются въ томъ, что въ данномъ кристалл-Ь 

 многократно повторяются двугранные и многогранные углы, и, вс.1'Ьдств1е 

 этого, поверхность кристалла — по сравнешю съ его массой — не является 

 минимальной. Она какъ (>\а распадается на рядъ несливающихся, одинако- 

 выхъ по Форм'Ь поверхностей. 



До изв^Ьстной степени (особенно для частнаго случая такихъ срост- 

 ковъ — криста.1лическихъ скелетовъ) свойства жидкости (кристаллизащон- 

 ные токи, первьш вьшаден1я пересыщенныхъ капель и образоваше пленокъ 

 и т. д.) благопр1ятствуютъ образовашю сростковъ; однако, внолн-Ь объяснить 

 явлен1е параллельныхъ сростковъ этимъ путемъ невозможно. Параллельные 

 сростки получаются, какъ Форма крпсталлизацш, при условш, что для дан- 

 наго кристалла е\ > бд > е^^. Ихъ характеръ сильно зависитъ отъ векто- 

 р1альности е^. 



Появлеше сплошной плоскости — гладкой и равной — объясняется 

 иредположен1емъ, что только при этомъ услов1И поверхностная энерпя тЬла 

 станетъ наименьшая, аналогично тому, какъ это наблюдается при слитш 

 массы мелкихъ шариковъ ртути въ одинъ большой шаръ того же в-Ьса. 

 Однако, это в-Ьрно лишь для изотропныхъ срединъ. Только зд'Ьсь мы можемъ 

 сказать, что ]Е е^ мелкихъ капель больше е^ большой капли того же в'Ьса. 



Энерпя кристаллическихъ многогранниковъ слагается изъ е, — энергш 

 плоскостей — и г^ — энерпи реберъ и угловъ, при чемъ первая очень мала 

 (§ 1 6). Когда ребра и многогранные углы уничтожаются, ихъ энерпя осво- 



1) См. Ст. 81;гиеуег. Зкий! й! тшега1о§1а каИапа. Тог. 1869, ]). 34. 



