— 332 — 



съ первоначальной плоскостью все большш и большш уголъ. Такимъ об- 

 разомъ, посл-Ьдовательный рядъ положенш этой плоскости колебашй, или по- 

 сл'Ьдовательный рядъ траектор1Й ЭФирныхъ частицъ даннаго луча предста- 

 вится намъ въ вид'Ь винтообразно скрученной ленты. Такая винтообразная 

 фигура и можетъ служить намъ въ качеств'Ь модели для геометрическаго 

 представленхя характера даннаго Физическаго явлешя по данному вектору. 

 Теперь, им'Ья въ виду, что всякое Физическое явлеше въ кристалл'Ь должно 

 находиться въ строгой зависимости отъ элементовъ симметрш этого кристалла, 

 попытаемся разсмотр'Ьть, въ какихъ строешяхъ и по какимъ направлен1ямъ 

 (векторамъ) возможны так1я винтообразный Фигуры. 



Прежде всего легко доказать, что он-Ь несовм-Ьстимы съ центромъ 

 симметрш. 



Представимъ себ'Ь (рис. 1)^), что по направлен1ю ОА разсматриваемое 

 Физическое явлеше изобразится въ вид^ правой винтообразной Фигуры. Въ 



Рис. 1. 



Рис. 2. 



любомъ направлешп, напр., ОЖ мы можемъ вообразить ось сложной сим- 

 метрш 2-го порядка, такъ какъ центръ симметрии равенъ безконечному числу 

 осей сложной симметр1и 2-го порядка. Существоваше А^ вызоветъ по на- 

 правлешю динш ОА! появлен1е мнимаго изображешя правой винтообразной 

 Фигуры, а д'Ьйствительное изображен1е ея ОВ получится, какъ зеркальное 

 отражеше этого мнимаго изображешя въ плоскости, перпендикулярной Л'^. 

 Но легко вид'Ьть, что вращательное движеше, отражаясь въ зеркал'Ь, м'Ь- 

 няетъ знакъ своего врап1;етя, и что, сл'Ьдоватедьно, зеркальное изображен1е 

 правой винтообразной Фигуры будетъ обладать свойствами лгьвой винтообраз- 



1) Способъ доказательства заимствованъ у в. Вернадскаго. Основы кристаллограФш, 

 I, 1903, стр. 214. 



