— 342 — 



быть исштрихованы (параллельно минимальной е\), покрыты скульптурами, 

 вицинально надломаны, разсЬчены на субиндивиды и т. д. 



Повидимому, всЬ эти явлешя наблюдаются для двойниковыхъ сростанш. 

 Къ сожал']^н1ю, границы между двойниковыми нед-блимыми, характеръ плос- 

 костей п поверхностей ихъ отграничения совершенно не изучены, ибо каза- 

 лось, что это изучеше не им'Ьетъ никакого теоретпческаго интереса. Въ 

 то же самое время границы между нед'Ьлимыми очень прочны, и только въ 

 исключительныхъ случаяхъ мы можемъ получать разломы по этимъ по- 

 верхностямъ, такъ какъ сопротивлеп1е силъ, развиваемыхъ вектор1альной 

 энерпей, въ общемъ больше, ч^Ьмъ сопротпвлеше разломамъ однороднаго 

 кристалла (т. е. сопротивлешя е^ и е\). Двойники не раскалываются по 

 двойнпковымъ плоскостямъ — это зам']^тили уже первые изсл'Ьдователи двой- 

 никовыхъ сростанш. Намъ приходится изучать ихъ въ разр'Ьзахъ. Поэтому 

 четвертый выводъ не можеть быть зд'Ьсь такъ точно пров-Ьронъ, какъ это 

 им'Ьетъ м'Ьсто по отношешю къ поверхностной энерпи. 



9. Какова, наконецъ, можеть бьггь работа последней части энергш 

 кристалла — е\, той внутренней энерпи кристаллическаго веш,ества, ко- 

 торая пропорщональна его массЬ и въ общемъ совершенно аналогична неиз- 

 м']Ьнной потенщальной энергш яаздкости или газа? 



Эта внутренняя энерпя кристалла такъ же изм'Ьнчива, какъ и его по- 

 верхностная энерпя, даже при сохранендп массы вещества неизм'Ьнной. 

 Изм-Ьнчивость ея можетъ быть двоякаго рода: 1) чисто молекулярная, свя- 

 занная съ химическимъ составомъ тЬла, и 2) способная меняться въ зависи- 

 мости отъ условш кристалл изащи. 



Энерпя е\ крпсталловъ, въ отлич1е отъ внутренней энерпи газовъ и 

 жидкостей, пеизб-Ьжио вектор1альнаго характера. Сл']Ьдовательно, для твер- 

 дыхъ гЬлъ возможно различное распред'Ьлете векторовъ, которое можетъ 

 выражаться въ неодинаковой пространственной р']^шетк'Ь кристалла ^) и тЬмъ 

 самымъ въ неодинаковой величпп'Ь е^^. Молекулы твердаго вещества — 

 или центры энерг1и при динамическомъ о немъ представлеши — могутъ, 

 такимъ образомъ, располагаться очень различно. Но, б.1агодаря тому, 

 что кристаллизащя вещества является однпмъ изъ случаевъ механическаго 

 равнов'Ьс]я обратимой системы и подчиняется всЬмъ законамъ такихъ рав- 

 нов^Ьсш, элементы твердаго тЬла будутъ располагаться такъ, чтобы е^^ 

 стало наименьшей, т. е., очевидно, такъ, чтобы въ данной единиц'Ь 



1) Этой пространственной р-Ьшеткй можно не придавать никакихъ гипотетическихъ 

 представлеши. См. В. Вернадскхй. Основы кристаллограФШ. I. М. 1903, стр. 60. 



