388 кн. в. голицыяъ, 



мой при безконечно-маломъ измънеши ея состоян1я, а чрезъ II ея вну- 

 треннюю энерпю, причемъ вст> термичесшя данныя предполагаются выра- 

 лгенными въ механическпхъ единицахъ, то мы на основами перваго прин- 

 ципа термодинамики будемъ имъть между всеми вышеуказанными элемен- 

 тами следующее основное соотношеше: 



« = П 



1 = 1 



где йА есть работа силъ системы. 



Обыкновенно параметры р ( выбираются такъ, чтобы въ выражеши 

 внешней работы не входилъ диФФеренщалъ температуры; тогда с1А можно 

 представить суммой вида 



|' = П 



2 ад,-, 



1=1 



гдт> Р, йр { выражаетъ собою работу, производимую силами системы, при 

 измъненш одного только параметра ^, на безконечно-малую величину 0р { . 



Этотъ случай разобранъ во всей подробности Гельмгольтцемъ, кото- 

 рый и установилъ понята о свободной энергш матер1альной системы и 

 показ алъ, какъ различные характерные элементы последней, какъ напр. 

 внутренняя энерпя, энтротя, теплоемкость (въ обширномъ смыслъ этого 

 слова) могутъ просто выражаться чрезъ свободную энерпю и ея частный 

 производный по абсолютной температуре. 



Но насъ интересу етъ тотъ именно случай, когда выражете работы 

 силъ системы заключаетъ въ себъ членъ, зависящей отъ приращешя абсо- 

 лютной температуры. 



Тогда 



1=11 



ал = 2 Р { ар< + шт 



1 = 1 



и Формула (1) принимаетъ слъдующш, несколько болъе осложненный 

 видъ: 



ля = (г?ч-х)йг-*-2 (^-*-Р<)*1 (2) 



• = 1 



Второй принципъ термодинамики, требующш, чтобы при обратимыхъ 



/АО д,0 



круговыхъ процессахъ 1-^ = 0, показываетъ намъ, что -^ есть полный 



диФФеренщалъ никоторой Функщп 5, которая и называетя энтрошей си- 

 стемы и которая определяется вполнъ абсолютной температурой и величи- 



Физ.-Мат. стр. 368. 2 



