390 КН. Б. голицынъ, 



Формулы (7) и (8) зам'Бняютъ болве простыя Формулы ( 1 ) п (1 А ) мемуара 

 Гельмгольтца г ). 



Если мы обозначимъ теплоемкость нашей системы при постоянныхъ 

 параметрахъ р { чрезъ Г, где Г следовательно иредставляетъ собою то 

 количество теплоты, которое надо при данныхъ услов1яхъ сообщить си- 

 стеме, чтобы поднять ея температуру на 1° С, то изъ уравнешя (2) слт,- 

 дуетъ непосредственно, что 



Г== эт + К, 



п.га въ силу уравнешя (8) 



Г --!$+%, : (9) 



или еще, на основами уравнешя (4), 



Г=Т д Т Т (Ю) 



Формула (10) не содержитъ более ехрИсИе К. 



Найдемъ въ заключеше выражеше связанной энерпи О. 



Согласно своему определенно О = II — Р, а потому изъ уравнешя 

 (8) слБдуетъ непосредственно, что 



или еще, на основами уравнешя (7), 



О = Т8 (11) 



Формула (11) и основное уравнеше Щ = Т(18, определяющее собою 

 энтрошю, показываютъ намъ, что, совершенно не взирая на то, зави- 

 ситъ ли работа силъ отъ приращешя температуры или нт>тъ, связанная 

 эперпя выражаетъ собою Физически то количество теплоты, которое надо 

 сообщить системе, чтобы при данной постоянной температуре Т довести 

 энтрошю системы до ея настоящей величины. 



Какъ прим'Ьръ приложешя вышеприведенныхъ Формулъ обратимся къ 

 случаю плоскаго конденсатора съ весьма широкимъ осповашемъ, ограничен- 

 паго съ боковъ какимъ-нибудь непроводникомъ, и все пространство между 

 обкладками котораго заполнено какимъ-нибудь однороднымъ веществомъ, 

 Д1электрическую постоянную котораго мы обозначимъ чрезъ 1с. 



Обозначивъ объемъ конденсатора, который по предположение можетъ 

 изменяться только всл'Ьдств1е измт,нешя разстояшя между обкладками, 



1) См. также Ка^апзоп: «йЬег ЛегшодупапйзсЬе Ро1епИа1е». 2е11асЪ.пЙ Шг рЪуз. 

 СЬет1с, X, р. 740, 1892. 



Фнз.-Мат. стр. 370. 4 



