О СВОБОДНОЙ ЭНЕРГШ. 391 



чрезъ V, разность потенщаловъ обкладокъ чрезъ V, силу однороднаго элек- 

 трическаго поля чрезъ В, массу электрпчества на одной изъ обкладокъ 

 чрезъ М, емкость конденсатора, когда между обкладками находится пу- 

 стота, чрезъ С, электростатическую же энерпю всей системы чрезъ И 7 , 

 иолучпмъ па основанш извъттныхъ соотношешй электростатики: 



Ж = кС. V. 



ЦГ = \ЖУ = ~кС.У> = -^ .АР (12) 



Н = Л~.ко№ (13) 



Изъ сравнешя Формулъ (12) и (13) им'вемъ: 



или, условившись предварительно относительно знаковъ, 



Й=2]/^Т ( 14 ) 



Обозначивъ свободную энергию нашей системы въ томъ случае, когда 

 конденсаторъ находится въ нейтральномъ состоянш, чрезъ Р , когда же 

 онъ заряженъ чрезъ Р, и обративъ внимание на то обстоятельство, что 

 добавочная электрическая энерпя ТУ обладаетъ всегда гбмъ свойствомъ, 

 что можетъ непосредственно быть превращаема въ работу, что составляетъ 

 характерную особенность свободной энерпи, будемъ им^ть: 



Р = Р +ЦГ (15) 



Предположимъ, что состоите пашей системы характеризуется тремя 

 основными параметрами, за которые мы можемъ выбрать, наприм'връ, 

 объемъ ддэлектрика V, его абсолютную температуру Т и какой-нибудь тре- 

 т1й параметръ электрическаго характера, напр. М или Л. 



Чтобы на оспованш извъттнаго выражешя свободной энерпи Р найти 

 вьтражеше полной внутренней энерпи II, надо воспользоваться Формулой 

 (8), которая устанавливаем совершенно общую зависимость между этими 

 величинами, причемъ выборъ основиыхъ перем-внныхъ остается совершенно 

 произвольными 



Найдемъ выражение работы вюъшншо силъ при изм-внешп объема 

 конденсатора на с1у и его электрическаго заряда па с1М. 



Фаз. -Мат. стр. 371. 5 



