392 кн. б. голицынъ, 



Обозначивъ ту внешнюю силу, которую надо приложить къ единиц* 

 поверхности обкладки конденсатора, чтобы удержать эту обкладку въ 

 равнов*сш, чрезъ Р, будемъ им*ть 



— йЛ = Рйь-*-ГШ (16) 



Если мы за третью переменную выберемъ электрически зарядъ Ж, то 

 работа силъ системы окажется независящей отъ приращешя температуры, 

 иначе говоря, К будетъ равно нулю. Это именно тотъ случай, который 

 чаще всего встречается на практик* и который соотв*тствуетъ Формул* 

 (1 Л ) мемуара Гельмгольтца. 



Формулы (15) и (8) даютъ тогда непосредственно: 



или, обозначая внутреннюю энерию системы въ томъ случа*, когда кон- 

 депсаторъ не заряженъ, чрезъ ТТ и зам*чая, что на основанш вышеска- 

 заннаго ?7 должно быть равно 



будемъ им*ть: 



или, на основанш Формулы (12), 



Г/--/Т-+-А- ±- М*ч-±^- ^ — 

 и — и -+- 2 . кС . -и. ~*~ 2 с ' № ' дГ 



Зам*няя зд*сь Жизъ Формулы (14) чрезъ В, находимъ окончательно: 

 Т1= Ъ + ±.-Ь#+±.Т.р&.& (17) 



Если-бы мы за третью основную перем*нную, а именно перем*нную 

 электрическаго характера, выбрали-бы не электрическш зарядъ, а силу 

 электрическаго поля В, то Формула (1 д ) Гельмгольтца уже не могла-бы 

 намъ бол*е служить для опред*лен1я внутренней энергш II. Для этой ц*ли 

 пришлось-бы воспользоваться бол*е общей Формулой (8). 



Д*йствительно, въ этомъ случа* работа вн*шнихъ силъ представляется 

 въ сл*дующемъ вид*: 



— ал = р^+у^йь + у^ат+у^лв,. 



дь дТ он 



Фив. -Мат. стр. 372. в 



