112 DTT Bois-Retmokd: Beschreibung einiger F~orric?ilungen 



ebensoviel vergröfsert oder verkleinert, als der der Nebenleitung verkleinert 

 oder vergröfsert. 



In Folge davon nimmt die Bedingungsgleichung für das Verschwinden 

 des Stromes im Multiplicatorkreise in Hrn. Poggendorff's und in unserem 

 Falle eine wesentlich verschiedene Gestalt an. In unserem Falle heifst sie 



E 



(11) 



^ = - -^ • 



Da E und C Constanten sind , so ist j, die zu messende elektromotorische 

 Kraft, eine lineare Function von A, und zwar A einfach proportional. Nicht 

 so bei Hrn. Poggendorff. Um seinen Fall mit dem unseren in Vergleich 

 zu bringen, ist nur nöthig , sich zu denken, die Nebenleitung von veränder- 

 lichem Widerstände A sei unmittelbar zwischen den Funkten N und S unse- 

 res Schema's (Fig. 4) angebracht. Nennen wir diesmal u die zu messende 

 elektromotorische Kraft im Multiplicatorkreise, so bat die Stärke der bei- 

 den darin sich deckenden Ströme zum Ausdruck: 



EX — u (X-t-fT) _ 

 VF {M -^X) -i- MX' 



an Stelle von C — A in unserer Formel (I) ist j^^ getreten. Die Bedingungs- 

 gleichung (II) lautet demgemäfs jetzt 



_ EX _ r_ ^^ 



" ~ X -h fv ~ ~ ?r+-">r ' 



d. h. u als Function von A wird dargestellt, indem man die Ordinaten einer 

 gleichschenkligen, auf ihre Asymptoten bezogenen Hyperbel, deren Asympto- 

 ten zu Gleichungen haben u =■ E, und A = — W, und deren Potenz ETV, 

 abzieht von den Ordinaten der den Abscissen parallelen Asymptote. S. die 

 Curve Om in Fig. 5, worin die Gerade Qy zugleich den Gang der linearen 



Fig. 5. 



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