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tive Bewegung des Punktes gegen eine Beob- 

 achtungsebene ins Auge gefasst, die sich ihrer- 

 seits in der Ebene der Centralbewegung um das 

 Centrum mit der Winkelgeschwindigkeit w 

 dreht. 



Die Differentialgleichungen dieser Bewegung, welche 

 kurz die »relative harmonische Centralbewegung« 

 genannt werde, lauten nach dem CorioUs'schen Theorem: 



f X- = - p.»x + 2o)y' + cü^x 

 W \ Y' = — (y.2y _ 2o)x' + to2y 



und haben die Integrale: 



f i (X'2 + y'2) = _ 1 (j,.2 _ ^2) (^2 + y2) + h 



^^' \ xy' _ yx' == - CO (x2 + Y') + k; 



diese Gleichungen gehen aber mit den Constantenände- 



rungen: w sin ^ für co, -y für ijß — o^' in die Gleichungen 



I, V und mit co für co, -y für [l^ in die Gleichungen II, II' 



über. 



Die Projectionsbewegung des Foucault'schen 

 Pendels (I, V) sowohl, wie die vorhin betrachtete 

 relative Centralbewegung eines schweren 

 Punktes, der auf der Horizontalebene zu bleiben 

 gezwungen ist (II, IP), fallen somit unter die Form 

 der relativen harmonischen Centralbewegung 

 eines freien Punktes (III). 



Aus der Definition der letzteren geht aber unmittel- 

 bar die andere Auffassung derselben vor, welche den 

 Schlusssatz der Theorie des Foucault'schen Pendels zu 

 bilden pflegt^). Denn die relative harmonische Central- 

 bewegung gegen die mit der Winkelgeschwindigkeit: -(- o) 

 in der Bewegungsebene sich drehende Beobachtungsebene 

 kann ebensogut so aufgefasst werden^ dass die Bewe- 

 gungsebene, in welcher der frei bewegliche Punkt 

 die gewöhnliche harmonische Centralbewegung 

 vollzieht, mit sammt dieser Bewegung mit der 

 entgegengesetzten Winkelgeschwindigkeit: — co 

 gegen die festgedachte Beobachtungsebene ge- 

 dreht wird. 



1) Vgl. Kirchhoff, a. a. 0. S. 95. Voigt, a. a. 0. S. 73. 

 Budde, a. a. 0. S. 321. 



