ИТ ЗИ 
черезъ безконечно толетый слой реакщонной смБси, т, е. практиче 
быть достигнуто полное поглощене, п которое мы достигаемъ такимъ 
зомъ при слоф малой толщины. Практически досгигпуть этого результа’ 
мы можемъ въ томъ случа, если источникъ свфта, помбстимъ внутри реак- 
ц!оннаго сосуда замкнутой Формы, вс$ срВики котораго являются абсолютно 
отражающими. Въ частности для ув1ольной лампы можно брать реакщон 
сосуды цилиндрической Формы, наружная сторона которыхъ покрыта, зе] 
каломъ, и внутри которыхъ находится лампа. Эго будетъ, конечно, 
пдеальная конструкщя, но такая, которая удовлетворяеть главнымъ тре 
ванямъ теор. Для техническихъ цфлей для увеличиненя выхода пужно | 
заставить реакщюнную смфсь еще циркулировать. Эго вмяше зеркальной 
стБики можетъ также оказать услугу п пра опредБлени фотохиминескаю | 
порядка реакши; ибо если она идетъ по квадрату поглощенной энергии, 
при слабомъ поглощени и при зеркальномъ отражеши, мы получимъ ув =: 
личени скорости уже въ 4 раза и т. д. Большой ннтересъ представляет: 
опредфлеше порядка у реакции образовашя каучука изъ 16 молекулть винил- _ 
бромида. 
Дальнфйшихъ выводовъ о вмяши па ходъ реакшиа присутстве 
реакцонной смфси веществъ поглощающихъ термически активные лу 
(такъ называемыхъ свфтоФильтровъ) и о вмяши внфшней Формы реакщю 
ныхъ сосудовъ (главнымъ образомъ цилиндрическихъ) здфсь не имфеть. 
смысла приводить, ибо они непосредственнаго отношешя къ данной экспе- 
риментальной темБ не имфютъ; эти выводы будутъ въ свое время опубли- 
кованы. Теперь же мы перейдемъ во П части нашего изслФдовавя къ кра 
кому описалйю главн5йшихъ уравнешй Фотохимическаго равновЪея и ПХ 
экспериментальной провфрк$. 
