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 se si determinano sperimentalmente v , a ed x si può per 

 mezzo di questa relazione calcolare n. 



Più innanzi il Lambert per meglio studiare tale àffievolìmento 

 della luce quando essa attraversa corpi relativamente diafani ed 

 in ispecie quando attraversa l'atmosfera (§865), crede opportuno 

 ricominciare l'argomento di nuovo {ah ovo repetenda res est), 

 quantunque ne abbia talvolta parlato in altre parti dell'opera. 



La dispersione della luce nell' interno dei corpi diafani ( § 866 ) 

 è principalmente dovuta a particelle eterogenee, contenute nei corpi 

 stessi ; e queste devonsi per conseguenza ritenere come ostacoli, 

 che intercettano la luce che li inconti-a. E come nel vetro vi hanno 

 bollicine eterogenee, cosi nel ghiaccio e nell'acqua stessa vi sono 

 di queste, bollicine; che se nell'acqua non le scorgiamo visibil- 

 mente, ce ne accorgiamo però tosto che la sottoponiamo a riscal- 

 damento, poiché dilatandosi dette bollicine si rendono visibili. 

 E r aria in particolare è sempre piena di vapori e di altre parti- 

 celle (pulviscolo atmosferico) provenienti dai corpi terreni; ed è 

 per l'esistenza di queste parti eterogenee nell'aria che la luce 

 che la attraversa viene dispersa (§ 867). 



La quantità di luce intercettata nell' attraversare un volume 

 dato di forma cubica (spaziolo) (§874) di un corpo relativamente 

 trasparente, sarà tanto maggiore quanto più numerose saranno le 

 particelle intercettanti che si trovano in esso e quanto è maggiore 

 la superficie delle singole particelle, che viene incontrata dalla luce. 

 Riterremo che questo volume sia infinitamente piccolo e che 

 la luce da esso intercettata sia proporzionale alla somma degli 

 ostacoli delle superficie che la riflettono. 



La somma di questi ostacoli divisa 

 per il volume, il Lambert la chiama 



^ densità degli ostacoli e questa densità 



stabilisce il grado di impellucidità del 

 mezzo diafano. 

 Consideriamo (§ 875) il mezzo dia- 



/■' ? fano CD, a faccie piane e parallele, ed 



in esso passi un fascio di raggi (a se- 

 ^ Ji zione unitaria costante) secondo la di- 



rezione AB, normale alle faccie del 

 mezzo considerato e l'intensità del fasciò 

 incidente sia uno nell' atto di penetrare nel corpo e sia ridotta a v 

 quando il fascio sia arrivato in P. Posto AP = x e Pp = dx, 

 si chiami 5* la densità degli ostacoli del volume compreso nel 



