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Tabelle III. Dicke der Magmaschicht = 120 km. ' = — 



n 5 



2,6.1016 1,3.1016 1 0,7.1016 I 0,3.1016 | 1,4.10^5 



1,4 . 10" 



1,4.10'3 



1,4.1012 



1.4.1011 



1,4 . 1010 



V . . 



k . . 

 H/b . 

 H . . 



v! — A 



10,8 

 0,446 



0,822 

 0",00746 



—00.4 



40,8 



0,604 



0,799 



0",00725 



-10,1 



60,1 

 0,521 

 0,793 

 ü",00719 

 —10,6 



360,7 



0,810 



0,765 

 0",00694 

 —140,7 



160,1 

 2,321 



0,279 

 0",00253 

 —670,2 



Die Grösse k gibt die Höhe der Deformation in Einheiten von 

 — ^ = 54 cm an und nimmt im allgemeinen, wie die Tabellen zeigen, 



mit fortschreitender Verflüssigung der Schicht zu. Für die homogene 



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 vollkommen flüssige Erde ist k = ^ . Wir sehen , dass bei einer 



1200 km dicken Magmaschicht schon bei dem Koeflizienten n = 10-^^ 

 die Oberflächendeformation nahezu ebenso gross wäre, wie bei einer 

 vollkommen flüssigen Erde. Dieses Maximum würde bei 600 km Dicke 

 für >^ = 10'^ und bei 120 km Dicke für u = 10^'' nahezu erreicht 

 werden. Da der Zähigkeitskoeffizient des Siegellacks bei Zimmer- 

 temperatur von der Ordnung lO'' ist, so können wir schliessen, dass 

 eine Magmaschicht, deren Fluidität auch nur mit der des Siegellacks 

 bei Zimmertemperatur zu vergleichen und deren Mächtigkeit auch nur 

 100 km wäre, nicht vorhanden sein kann. 



Die Tabellen zeigen ferner, dass die Phase v, die Verspätung der 

 Deformation der Erdoberfläche gegen den Mond, mit zunehmender Ver- 

 flüssigung zunächst abnimmt, dann anwächst, um sich schliesslich rasch 

 der Null zu nähern. Trotz der Unsicherheit der Phasen wegen des in I 

 vermuteten sekundären Einflusses lehrt uns der Vergleich mit Tabelle I, 



