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serán de un mismo signo, pues la armadura donde se producen recoge in- 

 mediatamente a los de signo contrario) y ^ la carga de cada uno, según la 

 ecuación de Poisson 



Aliñe: 



dx 



y si / es la densidad de corriente 



U/zXe = i: 

 de donde 



dX 4xí 



integrando 



^^dx U ' 



X2 = -|í-^+C. 



Zeleny (8) y Ghild (9) han demostrado la posibilidad de determinar la dis- 

 tribución del potencial y deducir el valor del campo en dos puntos. En- 

 tonces 



.. _ 87c/(jr — X') 



X2 — X'2 ' 



y, por tanto, midiendo / se tiene la movilidad U de los iones positivos o 

 negativos, según el signo del campo. 



Con anterioridad a la publicación de la citada memoria de Thomson, 

 Buisson (10) aplicó este método, aunque algo modificado, a la determina- 

 ción de la movilidad délos iones del fenómeno de Hertz, pero no obtuvo 

 resultados satisfactorios. 



V. Diferencias de presión producidas en un gas por el mo- 

 vimiento de los iones.— Cmnáo bajo la acción de un campo eléctrico 

 se ponen en movimiento los iones gaseosos, en virtud del rozamiento con 

 jas moléculas del gas, les comunican parte de su energía cinética. Si la 

 onización produce en el gas ambas clases de iones en toda la masa, las 

 caintidades de movimiento comunicadas por ellos son opuestas y se anulan 

 sus efectos; pero en el caso de existir una sola clase de iones provocarán 

 una corriente gaseosa, y como consecuencia, diferencias de presión que se 

 pueden medir. 



Chattock (11) fué el primero que empleó este método para deducir la 



velocidad de los iones producidos en la descarga por puntas, pues los 



ones de signo contrario al potencial de la punta son recogidos inmediata- 



